- •1. Принцип Ферма. Законы геометрической оптики
- •2. Закон преломления света на границе двух сред. Полное внутреннее отражение
- •3. Тонкая линза. Основные определения. Построение изображений.
- •5. Кривая видности. Световой поток. Сила света. Закон освещенности. Яркость. Светимость. Световые единицы
- •6. Интерференция световых волн. Принцип Гюйгенса. Когерентные волны. Условия наблюдения максимума и минимума интенсивности света
- •7. Сложение двух цилиндрических когерентных волн. Ширина интерференционной полосы
- •8. Интерференция. Принцип Гюйгенса. Способы наблюдения интерференции. Зеркала Френеля.
- •9. Интерференция. Принцип Гюйгенса. Интерференция в тонких пленках, полосы равной толщины. Кольца Ньютона.
- •10. Дифракция света. Принцип Гюйгенса-Френеля. Метод зон Френеля. Дифракция света на круглом отверстии и круглом диске.
- •11. Дифракция Фраунгофера от щели. Количество минимумов. Угловая ширина центрального максимума.
- •12. Дифракционная решетка. Ширина центрального и первого главного максимума. Дисперсия и разрешающая сила дифракционной решетки.
- •13. Поляризация света. Естественная, линейная и круговая поляризации. Степень поляризации. Закон Малюса.
- •14. Поляризация света при отражении и преломлении на границе двух диэлектриков. Закон Брюстера.
- •15. Тепловое излучение. Энергетическая светимость. Испускательная и поглощательная способность тела. Закон Кирхгофа.
- •16. Тепловое излучение. Закон Стефана-Больцмана. Закон смещения Вина. Формула Планка.
- •17. Фотоэффект. Формула Эйнштейна. Красная граница фотоэффекта.
- •18. Фотоны. Энергия и импульс фотона. Эффект Доплера.
- •19. Гипотеза световых квантов. Фотон. Корпускулярно-волновой дуализм света.
7. Сложение двух цилиндрических когерентных волн. Ширина интерференционной полосы
~
Ширина интерференционной полосы
Характер наблюдаемой интерференционной картины зависит от взаимного расположения источников и плоскости наблюдения P (рис. 1.1). Интерференционные полосы могут иметь, например, вид семейства концентрических колец или гипербол. Наиболее простой вид имеет интерференционная картина, полученная при наложении двух плоских монохроматических волн, когда источникиS1 и S2 находятся на достаточном удалении от экрана. В этом случае интерференционная картина имеет вид чередующихся темных и светлых прямолинейных полос (интерференционные максимумы и минимумы), расположенных на одинаковом расстоянии друг от друга. Именно этот случай реализуется во многих оптических интерференционных схемах. Каждый интерференционный максимум (светлая полоса) соответствует разности хода , где m – целое число, которое называется порядком интерференции. В частности, привозникает интерференционный максимум нулевого порядка. В случае интерференции двух плоских волнширина интерференционных полос l простым соотношением связана с углом схождения интерферерирующих лучей на экране (рис. 1.2).
При симметричном расположении экрана по отношению к лучам 1 и 2 ширина интерференционных полос выражается соотношением: . Приближение, справедливое при малых углах , применимо ко многим оптическим интерференционным схемам.
(Бизеркала Френеля
Два плоских соприкасающихся зеркала ОМ и ОN (рис.2) располагаются так, что их отражающие поверхности образуют угол, отличающийся от 1800 на доли одного градуса. Параллельно линии пересечения зеркал (точка 0 на рис. 2) на некотором расстоянии r от нее помещается узкая щель S, через которую свет попадает на зеркала. Непрозрачный экран Э1 преграждает свету путь от источника S к экрану Э. Зеркала отбрасывают на экран Э две
когерентные цилиндрические волны, распространяющиеся так, как если бы они исходили из мнимых источников S1 и S2.
Расстояние S1S 2 тем меньше, а значит, интерференционная картина тем крупнее, чем меньше угол между зеркалами α . Максимальный телесный угол, в пределах которого могут еще перекрываться интерферирующие пучки, определяется углом 2ϕ =< KS1T =< RS 2 L . При этом экран располагается достаточно далеко. На основании законов отражения угол 2ϕ = 2α . Таким образом,
апертура перекрывающихся пучков не может быть больше, чем 2 α.)
8. Интерференция. Принцип Гюйгенса. Способы наблюдения интерференции. Зеркала Френеля.
См. 6 вопрос.
Зеркала Френеля
т.к. точка А как первому, так и второму зеркалу, то устанавливаем два перпендикуляра. Угол между ними равен . Луч делится на 2 луча. очень маленький. ~10 (один градус).
На участке АВ волна разд. на две части интерферирует сама с собой. Э1 – непрозрачный экран. S1 и S2 – мнимые источники. d – расстояние между источниками.
xmax = 2k l/2d, kZ, l – расстояние от источника до экрана. xmax – чётное число полуволн. xmin = (2k+1) l/2d, kZ, l – расстояние от источника до экрана. xmin – чётное число полуволн.
b – расстояние от центра зеркал до экрана. Зеркало 1 и зеркало 2 с точностью до очень маленького угла будут перпендикулярны прямой SS1 и делить отрезок SS1 пополам. След. S1OS равнобедренный с точностью до . OS1=OS=ra с точностью до очень маленького угла .
a=rcos, cos=1 при малом r a l в формулах xmax и xmin: l = r+b.
Рассм. S1S2O: d/2=rsin, sin= при малом => d2r/
Расстоянием между двумя соседними max наз-ся расстояние между интерференционными полосами. Расстояние между соседними min наз-ся шириной интерференционной полосы. Ширина полосы всегда равна расстоянию между интерференционными полосами.
x=x2-x1=(k l )/d – ((k-1) l )/d=l/d – ширина полосы (расстояние между полосами), общий случай. Ширина интерф. полосы для зеркал Френеля: x(r+b)/(2r) Ширина луча (зона интерференции) имеет угл 2. Т.к. зона интерф. АВ строго ограничена, то число интерф. полос конечно. N=AB/x, (AB/2/b)=tg => AB=2btg|tg (малое )|2b. N=2b/((r+b)/(2r))=2b2r/(r+b)=4rb2/(r+b).
Явление интерференции наблюдается в тонком слое несмешивающихся жидкостей (керосина или масла на поверхности воды), в мыльных пузырях, бензине, на крыльях бабочек, в цветах побежалости, и т. д.