- •Физика колебаний и волн. Квантовая физика Учебное пособие
- •Программа
- •Требования к оформлению
- •Тема: Физика колебаний и волн
- •Механические колебания.
- •Решение уравнения (1) имеет вид
- •Электромагнитные колебания
- •Механические волны
- •Электромагнитные волны
- •Волновая оптика
- •Интерференция световых волн
- •Поляризация световых волн
- •Примеры решения задач
- •Задачи для самостоятельного решения
- •Контрольные задания
- •Варианты контрольных заданий
- •Тема: Квантовая физика Тепловое излучение
- •Фотоэффект
- •Давление света
- •Тормозное рентгеновское излучение
- •Эффект Комптона
- •Боровская теория атома водорода
- •Элементы квантовой механики Гипотеза де Бройля
- •Соотношение неопределенностей
- •Уравнение Шредингера. Волновая функция
- •Применение уравнения Шредингера
- •Ядерная физика Состав и характеристика атомного ядра
- •Радиоактивность
- •Альфа-распад
- •Бета-распад
- •Ядерные реакции
- •Примеры решения задач
- •Задачи для самостоятельного решения
- •Контрольные задания
- •Варианты контрольных заданий
- •Библиографический список
- •Содержание:
Ядерные реакции
Ядерной реакцией называется процесс сильного взаимодействия атомного ядра с элементарной частицей или с другим ядром, приводящий к преобразованию ядра (или ядер). Взаимодействие реагирующих частиц возникает при их сближении до расстояний порядка 10-15м благодаря действию ядерных сил.
Наиболее распространенным видом ядерной реакции является взаимодействие легкой частицы а с ядром X, в результате которого образуется легкая частица b и ядро Y:
Х + а Y + b .
Уравнение таких реакций принято записывать сокращенно в виде
Х(а,b)Y . (44)
В качестве легких частиц а и b могут фигурировать нейтрон (n), протон (р), дейтрон (d), -частица () и -фотон ().
Ядерные реакции могут сопровождаться как выделением, так и поглощением энергии. Количество выделяющейся энергии Q называется энергией реакции.
Она определяется разностью масс исходных и конечных ядер (частиц):
(45)
где m1 – сумма масс ядер, вступающих в реакцию,
m2 – сумма масс ядер, получившихся в результате реакции.
Если сумма масс образующихся ядер превосходит сумму масс исходных ядер, реакция идет с поглощением энергии и энергия реакции будет отрицательной (Q<0).
Примеры решения задач
Дано: T
= 5800 K t
= 1 мин Найти: Rэ,
Фэ,
max,
W
Р ешение
а) По закону Стефана – Больцмана определим энергетическую светимость Солнца:
Rэ = T4,
где , Rэ = 6,42107 Вт/м2.
б) Поток энергии, излучаемый Солнцем, найдем, умножив энергетическую светимость на площадь поверхности Солнца: Фэ = RэS = Rэ4Rc2, где Rc = 6,95108 м – радиус Солнца.
Фэ = 3,91026 Вт.
в) Длину волны, на которую приходится максимум спектральной плотности энергетической светимости, найдем из закона смещения Вина:
max = b/T, где b = ,310-3 мК,
max = 510-7 м = 500 нм.
г) Энергия, излучаемая Солнцем за время t, будет равна W = Фэt.
Для t = 1 мин, W 2,341028 Дж.
Дано: N
= 600 Вт r
= 1м d
= 2 см
Найти:
F
Р ешение
Е сли принять лампу за точечный источник, то следует считать, что излучение лампы одинаково во всех направлениях. То есть энергия, излучаемая лампой за одну секунду, на расстоянии r от нее равномерно распределится по поверхности сферы радиусом r. Тогда плотность потока энергии излучения равна:
.
Для определения светового давления на зеркальце используем следующую формулу:
,
где с=3108 м/с – скорость света в вакууме, – коэффициент отражения света (для зеркальных поверхностей, если нет специальных указаний, считать = 1).
Силу светового давления определим, умножив давление света на площадь поверхности зеркальца (d2/4):
.
Дано: =
180о 1
= 0,255 МэВ
Найти:
e/1
Решение
Обозначим 1 и 2 энергии фотона до и после рассеяния соответственно; 1 и 2 – длина волн соответствующих фотонов.
Для установления связи между энергиями фотона до и после рассеяния воспользуемся формулой Комптона
, так как cos180о = – 1.
Энергия фотона = h = hc/. Отсюда 1 = hc/1 и 2 = hc/2.
После подстановки в формулу Комптона получим
Разделим последнее равенство на hc и обозначим энергию покоя электрона mc2 = E0.
1/2 – 1/1 = 2/E0.
Часть первоначальной энергии фотона 1 приходится на электрон отдачи е, а другая – на рассеянный фотон 2:
1 = е + 2 .
С учетом последнего равенства получим:
.
Умножим на 1:
Решая последнее уравнение, получаем
Дано: =
94 нм
Найти:
n
Решение
При возбуждении атома электрон в атоме переходит из основного состояния (m = 1) в состояние с главным квантовым числом n, которое можно определить по формуле:
1/ = R(1/m2 – 1/n2) .
(округляем до меньшего целого).
Серия Брэккета
Серия Пашена
Серия Бальмера
Серия Лаймана
Всего будет наблюдаться 10 линий:
4 линии в серии Лаймана;
3 – в серии Бальмера;
2 – в серии Пашена;
1 – в серии Брэккета.
5. Электронный пучок ускоряется в электронно-лучевой трубке разностью потенциалов U = 0,5 кВ. Принимая, что неопределенность импульса равна 0,1 % от его численного значения, найти неопределенность координаты электрона. Являются ли в данных условиях электроны квантовыми или классическими частицами?
Дано: U = 0,5 кВ px= 0,001px |
Найти: x |
Согласно соотношению неопределенностей,
xpx /2, (1)
где x – неопределенность координаты электрона; px – неопределенность проекции его импульса; =1,05410-34 Джс – постоянная Планка. Кинетическая энергия электрона, прошедшего ускоряющую разность потенциалов U:
T = |e|U = 0,5 кэВ,
то есть электрон при данных условиях не является релятивистской частицей и импульс электрона:
.
Согласно условию задачи, неопределенность импульса px = 0,001px = 1,2410-26 кгм/с, то есть px<<px, и электрон при данных условиях является классической частицей.
Искомая неопределенность координаты из выражения (1):
.
.
Дано: l
= 200 пм n
=
4 x1
=
0, x2
=
l/4
Найти:
Emin,
W
Решение
Собственное значение энергии электрона, находящегося на n-м энергетическом уровне в одномерной прямоугольной «потенциальной яме» с бесконечно высокими «стенками»:
,
где m=9,1110-31 кг – масса электрона; – постоянная Планка.
Минимальную энергию электрон имеет при минимальном n, то есть при n = 1:
.
Вероятность обнаружить частицу в интервале x1<x<x2:
где – нормированная собственная волновая функция, соответствующая данному состоянию.
Возбужденному состоянию n = 4 отвечает собственная функция:
.
Тогда по условию задачи:
.
Заменив sin2(4x/l) = 1/2(1 – cos(8x/l)), запишем
График зависимости
7. Первоначальная масса радиоактивного изотопа радона (период полураспада T1/2 = 3,82 сут.) равна 1,5 г. Определить: 1) начальную активность изотопа ; 2) его активность через 5 суток.
Дано: m0 = 1,5 г T1/2 = 3,82 сут t = 5 сут |
Найти: A0 , A |
Начальная активность изотопа
A0 = N0,
где – постоянная радиоактивного распада; N0 –число ядер изотопа в начальный момент времени.
,
где M – молярная масса радона (M=22210-3 кг/моль); NA – число Авогадро, равное 6,021023 моль-1. Учитывая это выражение, найдем искомую начальную активность изотопа:
.
Активность изотопа A = N, где, согласно закону радиоактивного распада, N = N0e-t – число нераспавшихся ядер в момент времени t. Учитывая N0 = A0, найдем, что активность нуклида уменьшается со временем по закону:
A = A0e-t = .
8. В результате соударения дейтрона с ядром бериллия образовались новое ядро и нейтрон. Определить порядковый номер и массовое число образовавшегося ядра, записать ядерную реакцию и определить ее энергетический эффект.
Дано:
|
Найти: Z, A, Q |
Из законов сохранения электрического заряда и массовых чисел следует, что Z = 5, A = 10, то есть образовавшееся в результате ядерной реакции ядро – изотоп бора . Поэтому ядерную
реакцию можно записать в виде
.
Энергетический эффект реакции:
, (1)
где в первых круглых скобках указаны массы исходных ядер, во вторых – массы ядер продуктов реакции.
с=3108 м/с.
Вычисляя, получим Q = 4,84 МэВ, энергетический эффект положительный; реакция экзотермическая.