12 Формула Вульфа — Брэггов

т. е. при разности хода между двумя лучами, отраженными от соседних кри­сталлографических плоскостей, кратной целому числу длин волн У, наблюдается дифракционный максимум.

Формула Вульфа — Брэггов использу­ется при решении двух важных задач:

1. Наблюдая дифракцию рентгенов­ских лучей известной длины волны на кристаллической структуре неизвестного строения и измеряя можно найти межплоскостное расстояние (d), т. е. оп­ределить структуру вещества. Этот метод лежит в основе рентгеноструктурного ана­лиза.

2. . Наблюдая дифракцию рентгенов­ских лучей неизвестной длины волны на кристаллической структуре при известном d и измеряя Ф и т, можно найти длину волны падающего рентгеновского излуче­ния. Этот метод лежит в основе рентгенов­ской спектроскопии.

10.

Тела нагретые до достаточно высоких температур , светятся. Свечение тел, обусловленное нагреванием ,называется тепловым излучением. Тепловое излучение, являясь самым распространенным в природе, совершается за счет энергии теплового движения атомов и молекул вещества и свойственно всем телам при температуре выше 0 К. Тепловое излучение -практически единственный вид излучения, который может быть равновесным. Количественной хар-ой теплового излучения служит спектральная плотность энергетической светимости тела - мощность излучения с единицы площади поверхности тела в интервале частот единичной ширины : где -энергия электромагнитного излучения, испускаемого за единицу времени с единицы площади поверхности тела в интервале частот от

Способность тел поглощать падающее на них излучение хар-ся спектральной поглощательной способностью

показывающей , какая доля энергии, приносимой за единицу времени на единицу площади поверхности тела падающими на неё электромагнитными волнами с частотами от V до V+dV, поглощается телом. Спектральная поглощательная способность- величина безразмерная. R и А зависят от природы тела, его термодинамической темп. и при этом различаются для излучений с различными частотами. Поэтому эти величины относят к определённым Т и V. Тело ,способное поглощать полностью при любой температуре всё падающее на него излучение, наз. черным. Следовательно, спектральная поглощательная способность черного тела для всех частот и температур тождественно равна единицы. Абсолютно черных тел в природе нет , однако такие тела ,как сажа , черный бархат в определенном интервале частот по своим свойствам близки к ним .

Отношение спектральной плотности энергетической светимости к спектральной поглощательной способности не зависят от природы тела ; оно является для всех тел универсальной функцией частоты и температуры (з. Кирхгофа). Для черного тела поэтому из з-на Кирхгофа вытекает что для черного тела равно .Т.О. ,универсальная функция Кирхгофа есть ни что иное , как спектральная плотность энергетической светимости черного тела . Следовательно согласно закону Кирхгофа ,для всех тел отношение спектральной плотности энергетической светимости к спектральной поглощательной способности равно спекральной плотности энергетической светимости черного тела при той же температуре и частоте. Из закона Кирхгофа следует , что спектральная плотность энергетической светимости любого тела в любой области спектра всегда меньше спектральной плотности энергетической светимости черного тела ,так как А < 1 и поэтому R < r. Кроме того из вытекает ,что если тело не поглощает электромагнитные волны какой то частоты то оно их и не излучает ,так при А =0 и R =0 .

Используя з-н Кирхгофа, выражению для энергетической светимости тела можно придать вид

11.

Согласно выдвинутой Планком квантовой гипотезе , атомные осцилляторы излучают энергию не непрерывно ,а определенными порциями – квантами , причем энергия кванта пропорциональна частоте колебания h=6,625. Дж.с-постоянная Планка. Так как излучение испускается порциями , то энергия осциллятора Е может принимать лишь определенные дискретные значения , кратные целому числу элементарных порций энергии

=nh (n=0.1.2.3…). В данном случае среднюю энергию осциллятора нельзя принимать равной kT . Вероятность , что осциллятор находится в состоянии с энергией , пропорциональна , но при вычислении средних значений интегралы заменяются суммами. При данном условии средняя энергия осциллятора , а спектральная плотность энергетической светимости черного тела = .Т.О Планк вывел для универсальной функции Кирхгофа формулу , которая блестяще согласуется с экспериментальными данными по распределению энергии в спектре абсолютно черного тела во всем интервале частот и температур. Из з-на Кирхгофа следует , что спектральная плотность энергетической светимости черного тела явл. универсальной ф-ей , поэтому нахождение её явной зависимости от частоты и температуры явл. важной задачей теории теплового излучения. Австралийский физик Стефан , анализируя экспериментальные данные , и Больцман , применяя термодинамический метод , решили эту задачу лишь частично , установив зависимость энергетической светимости от температуры . Согласно з-ну Стефана-Бльцмана = т.е. энергетическая светимость пропорциональна четвертой степени его термодинамической температуры ; -постоянная Стефана-Бльцмана : её значение равно 5,67.10 . З-н Стефана-Бльцмана , определяя зав. от температуры , не дает ответа относительно спектрального состава черного тела. Из экспериментальных кривых зависимости ф-ции от длины волны при различных температурах следует, что распределение энергии в спектре черного тела явл. неравномерным . Все кривые имеют ярко выраженный максимум , который при повышении температуры смещается в сторону более коротких волн . Немецкий физик Вин опираясь на з-ны термо-электродинамики установил зав. длины волны , соответствующей максимуму ф-ций от температуры Т. Согласно з-ну смещения Вина т.е. длина волны соответствующая максимальному значению спектральной плотности энергетической светимости черного тела , обратно пропорциональна его термодинамической температуры , b- постоянная Вина её значение равно 2,9.10 м.К . Выражение потому наз. з-нам смещения Вина , что оно показывает смещение положения максимума функции по мере возрастания температуры в область коротких длин волн . З-н Вина объясняет почему при понижении температуры нагретых тел в их спектре все сильнее преобладает длинноволновое излучение . З-ны теплового излучения используются для измерения температуры раскаленных и самосветящихся тел (звезд) . Метод измерения высоких температур наз. оптической пирометрией . В зав. от того какой з-н теплового излучения используется при измерении температуры тел , различают радиационную, яркостную и цветовую температуры . 1 Радиационная температура – это такая температура черного тела , при которой его энергетическая светимость равна энергетической светимости исследуемого тела . В данном случае регистрируется энергетическая светимость исследуемого тела и по з-ну Стефана-Бльцмана вычисляется его радиационная температура . 2 Цветовая температура. Для серых тел спектральная плотность энергетической светимости , где . Следовательно, распределение энергии в спектре излучения серого тела такое же , что и в спектре излучения черного тела , имеющего ту же температуру . Поэтому к серым телам применим з-н Вина , которая наз. цветовой температурой. 3 Яркостная температура Т -это температура черного тела , при которой для определенной длины волны его спектральная плотность энергетической светимости равна спектральной плотности энергетической светимости исследуемого тела , т.е. = где Т- истинная температура тела .По з-ну Кирхгофа для исследуемого тела при длине волны , . Т.к. для нечерных тел А<1 , то и , следовательно т.е. истинная температура тела всегда выше яркостной .

Формула Рэлея-Джинса для спектральной плотности энергетической светимости черного тела имеет вид

, где - средняя энергия осцилятора с собственной частотой .

29

Давление света: фотоны обладают импульсом, падая на поверхность они могут передавать ей импульс. При этом возникает давление света.

,где -изменение импульса

,где S-площадь на которую оказывается давление. По расчётам Максвелла выходило, что если за 1 секунду единичной площадке с коэффиц. отражения R падает световая энергия Е,то свет оказывает давление р, выражающееся зависимостью: р=Е/c(1+R),Н/м .

Давление света было подтверждено в опытах Лебедева:

Он подвесил на тонкой нити две пары крылышек: поверхность одной была зачернённой. Свет полностью отражался от зеркальной поверхности, и его давление на зеркальное Крылышко было вдвое больше(R=1),чем на зачернённое (R=0).В итоге создавался момент сил поворачивающий устройство. По углу поворота можно было судить о силе, действовавшей на крылышки, а значит измерить

световое давление.

Волос-

р=0

р=1, вакуум

14.

Атомные спектры:обычно под спектром понимают цветные полосы, получающиеся в резулбтате разложения света призмой (или др. прибором)по длинам волн. Все спектры можно раздел на три типа:непрерывные (солнечный спектр,в спектре нет разрыва),линейчатые (их дают все вещ-ва наход-ся вгазообразном атомарном состояние(но не молекулярном), спектры поглощения - если пропускать белый свет сквозь холодный неизлучающий газ, то на фоне непрерывного спектра источника появл. тёмные линии-это линии поглощения.

В видемой области Бальмером была получена ф-ла для описания величин: n /(n ) константа, 1/ (1/2 /n ):длины волн, удовлетвор. этой ф-ле названы серией Бальмера.

Когда были проведены эксперименты в инфрокрасных и ультрафиол. областях, выяснилось: Серия Лаймана: УФ(n=2,3,4…)

Серия Бальмера: -видимая(n=3,4,5…)

Серия Пашена: (n=4,5,6…)

Серия Брэкета: (n=5,6,7…)

Обобщённая ф-ла Бальмера:

m=1,2,3,4… n=(m+1)…(m+2)...

При возрастании n частота линии в каждой серии стремится к предельному значениюR/m ,которое называется границей серии.

31 Опыт Резерфорда:опыт по рассеянию -частиц (ядер гелия) металлич.фольгой. -частица свободно проходила сквозь тонкую фольгу, испытывая лишь незначительные отклонения,однако в редких случаях

наблюд.рассеяние на угол больше 90 .Опыты показали что почти вся масса атома сосредоточена в очень малом объёме - атомном ядре, диаметр которого примерно в 10000 раз меньше диаметра атома. Большинство -частиц пролетает мимо массивного ядра, не задевая его , лишь изредка сталкиваясь с ним и отскакивая назад.

Постулаты Бора:1)Электроны в атоме находятся на определённых стационарных орбитах, удовлетвор. следующему условию: mVr=n (n=1,2,3…),находясь на этих орбитах атом не излучает 2)испускание или поглощение энергии происходит при переходе электронов из одного состояния в другое.

энергии этих состояний

Существование дискретных энергетических уровней атома подтверждается опытами, осуществлёнными в 1914 году Франком и Герцем.

Рис.с.55(савельев)

Возможны только такие орбиты для которых момент импульса

Электрона m (n=1,2,3,…)

Число n называется главным квантовым числом.

Рассмотрим электрон, движущийся в поле атомного ядра с зарядом Ze.При Z=1 такая система соответствует атому водорода, при иных Z –водородоподобному иону, т.е. атому с порядковым номером Z, из которого удалены все электроны, кроме одного. Уравнение движения

Электрона имеет вид

Исключив V из уравнений получим выражение

Для радиусов допустимых орбит:

Радиус первой орбиты водородного атома называется

Боровским радиусом, его значение равно

Внутренняя энергия атома слагается из кинетич.энергии электрона (ядро неподвижно) и энергии взаимодействия электрона с ядром:

Внут.энергия атома:

При переходе атома водорода из состояния n в состояние m излучается фотон:

Частота испущёного света равна:

Рентгеновские характеристические спектры.

Будем рассматривать многоэлектронный атом. Здесь все уровни могут

быть заняты: .Энергия может излучаться не только в результате перехода внешних электронов. Если один из электронов внутренней оболочки оказывается выбитым из атомов, то образуется вакансия. Она может быть заполнена электроном верхней оболочки с излучением рентгеновского кванта.

Каждый атом испускает определённый рентгеновский спектр. т.к. структура энергетических уровней строго индивидуальна.

41 ЗАКОН МОЗЛИ , Z-заряд ядра

-коэффициент экранирования

С -разная для каждой линии, но одинаковая для всех элементов

15.

Гипотеза де Бройля: Частицы вещества наряду с корпускулярными свойствами имеют также и волновые,

Фотон обладает энергией и импульсом

По идее де-Бройля, движение

электрона или какой либо другой частицы связано

с волновым процессом, длина волны которого равна

а частота :

Произведение неопределённости значений двух сопряжённых переменных не может быть по порядку величины меньше постоянной Планка ---принцип неопределённости это

соотношение означает, что определение энергии с точностью

должно занять интервал времени, равный по меньшей

мере .

В квантовой механике состояние частицы задаётся волновой функцией, которая является комплексной величиной, определяемой во всех точках пространства и в любой момент времени. . Физич. Смысл: -это вероятность нахождения частицы в промежутке от х ,до х+dх в момент времени t

, где W ---плотность вероятности распределения координат частиц

_16.

_{Уравнение Шредингера.}

_{Принцип причинности в квантовой механике.}

_{В классической механике, согласно принципу причинности-принципу классического детерминизма ,по известному состоянию системы в некот. момент времени и силам, приложенным к ней ,можно абсолютно точно задать её состояние в любой последующий момент.  классич. физика основывается на след. понимании причинности: состояние механич. системы в начал..момент времени с изв. зак-ом взаимодействия частиц есть причина,а её состояние в последующий момент-следствие.В квантовой механике начальное состояние 0 есть причина,а состояние  в последующий момент есть – следствие.}

_{Стационарные состояния}

_{Это такие состояния вещества, при кот. оно находится в нормальном невозбуждённом состоянии.}

_{Собственные функции и собственные значения}

_

= (x), регулярные решения имеют местоне при любых значениях параметра Е (полная энергия частицы),а лишь при опред. их наборе, характ.ом для данной задачи. Эти значения энергии наз. собственными .Решения же, кот. соответствуют собственным значениям энергии, наз. собственными функциями .

_{Частица в бесконечной глубокой потенциальной яме}

_{Предположим, что частица может двигаться только вдоль оси х .Пусть движение ограничено непроницаемыми для частицы стенками: х=0 и х=l . Потенциальная энергия U имеет в этом случае след.вид:}

_{За пределы потенциальной ямы частица попасть не может. Поэтому вероятность обнаружения частицы вне ямы =0. Соответственно и ф.-ия  за пределами ямы =0. Из условия непрерывности следует, что  должна быть =0 и на границах ямы, т.е. что  (0)= (l)=0.Это есть усл.-ие, кот. должны удовлетв.-ть решению ур.-ия .В области, где  не равна тождественно 0, ур.-ие имеет вид ( в этой области U=0 ).}

_{(0)=0 (0)=a sin α=0, (l)=a sin l= 0 , ( n=1,2, 3 ,…).}

_{(n=1,2,3,…)}

_,

_{ =1/2 , }

_

(n=1,2,3,..)

Собств.-ая ф.-ия

_{На рис. дана плотность вероятности обнаружения частицы на разл. расстояниях от стенок ямы= .Когда n=2 частица не может быть обнаружена в середине ямы и вместе с тем один.-во часто бывает как в левой, так и в правой половине ямы.}

_{Свободная частица}

_{U(x)=0. При движении своб. част. её полная энергия совпадает с кинетической}

17.

Поглощение, спонтанное и вынужденное испускание излучения.

Поглощением (абсорбцией)света наз. явление потери энергии светов. волной, проходящей через вещ.во, вследствие преобразования энергии волны в другие формы (внутр.-юю энергию вещества и в энергию вторичного излучения других направлений и спектрального состава) В резул.-те поглощения интенсивность света при прохождении через вещество уменьшается. Поглощение света в веществе описывается законом Бугера: , где I0 и I- интенсивности плоской монохроматической световой волны на входе и выходе слоя поглощающего вещества толщиной x, -коэффициент поглощения, зависящий от длины волны света, хим.природы и состояния вещ.-ва и не зависящий от интенсивности света. При х=1/ интенсивность света I по сравн. с I0 уменьшается в e раз. К. погл. зависит от длины волны  (или частоты ) и для различных веществ различен.

Для возможности установления равновесия при произвольной интенсивности падающего излучения необходимо существование “испускательных” переходов, вероятность кот. возрастала бы с увеличением интенсивности излучения, т.е.”испускательных” переходов, вызываемых излучением. Возникающее в резул. таких переходов излучение наз. вынужденным или индуцированным.

Происходящие под действием излучения (вынужденные)переходы с более низких на более высокие уровни обусловливают поглощение излучения веществом.

Спонтанные (самопроизвольные) переходы-переходы с более высоких на более низкие уровни. Такие переходы приводят к спонтанному испусканию атомами фотонов.

Вывод формулы Планка по Эйнштейну.

Pnm=Bnmu, Pmn=Bmnu. nm mn. Равновесие м/вещ.-ом и излучением будет достигнуто при усл.ии,что число атомов Nnm, совершающих в 1 времени переход из сост.ия n в сост.m, будет = числу атомов Nmn,совершающих переход в обр.направлении.

Допустим,EnEm.

Условие равновесия имеет вид:(Nm и Nn-числа ат.ов в сост. m и n)

О бозначим вероятность спонт.перехода атома в 1 времени из сост.n в сост.m

через Anm.

Равновесное распределение атомов по состояниям с разл.энергией

определяется законом Больцмана:

Для определения коэфф. Anm/Bnm Эйнштейн воспользовался тем,

что при малых частотах выражение () должно переходить в ф.лу

Рэлея-Джинса. В случае можно произвести замену

Сравнение с ф.-ой даёт для Anm/Bnm

значение Подстановка этого значения в ()

приводит к формуле Планка:

Кинетика вынужденных переходов.

Вероятность вынужденных переходов,сопровождающихся излучением, должна быть равна вероятности вынужденных переходов, сопровождающихся поглощением света. Т.О., вынужденные переходы могут с равной вероятностью происходить как в одном,так и в другом направлении.

Коэффициент Эйнштейна.

Pnm=Bnmu, Pmn=Bmnu. B-коэфф.-нт пропорциональности.

Величины Bnm и Bmn наз. коэффициентами Эйнштейна (равны).

18.

Лазер. В 1960г.Мейманом (США)был создан первый прибор, работающий в оптическом диапазоне,-лазер(Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation - усиление света с помощью вынужденного излучения) Лаз. наз. также оптическими квантовыми генераторами Важнейшими из существующих типов лазеров явл.-ся твёрдотельные, газовые, п/проводниковые и жидкостные (в основу такого деления положен тип активной среды)

Резонансное поглощение

Если ядро облучить -квантами с энергией, =разности одного из возбуждённых и основного энергетических состояний ядра, то может иметь место резонансное поглощение -излучения ядрами: ядро поглощает -квант той же частоты, что и частота излучаемого ядром -кванта при переходе ядра из данного возбуждённого состояния в основное. Атомы особенно интенсивно поглощают свет частоты, соответств. переходу из осн. в ближайшее к нему возбужд. сост. Это явление наз. резонансным поглощением. Соответст. излучение носит название р. излучения или резонансн. флуоресценции.

Ширина линии

Неопределённость энергии возбуждённого состояния, обусловливаемая конечным временем жизни возбужд. состояний ядра, приводит к немонохроматичности -излучения, испускаемого при переходе ядра из возбужд. состояния в основное. Эта немонохроматичность наз. естественной шириной линии -излучения.

Инверсия населённостей (заселённостей)

Из этой ф-лы следует, что с увеличением энергии состояния населённость уровня,т.е.кол.-во атомов в данном сост., уменьшается.

Число переходов между 2 ур.-ями пропорционально населённости исходного ур.ня. Для того чтобы получить усиление падающей волны, нужно обратить населённость энергетических уровней, т.е. сделать так, чтобы в состоянии с большей энергией En находилось большее число атомов, чем в сост.с меньшей энергией Em.В этом случае говорят, что данная совокупность атомов имеет инверсную населённость. В случае инв. насел.-ти

T-имеет отрицат. значение. Поэтому состояния с инв. населённостью наз.иногда состояниями с отрицат-ой температурой. Изменение интенсивности света при прохождении через поглощающую среду описывается ф.ой () В вещ.ве с инв. населённостью энерг. уровней вынужд. излучение может превысить поглощение света атомами, вследствие чего падающий пучок света при прохождении через вещ.во будет усиливаться. В этом случае явление протекает так, как если бы коэфф. поглощения  в ф.ле () стал отрицат.ым.совокупность атомов с инв. населённ.-ю можно рассматривать как среду с отрицат. коэфф.-ом поглощения.

Эффект Мёссбауэра

Резонансное поглощение -излучения в принципе может быть получено только при компенсации потери энергии на отдачу ядра. Эту задачу решил в 1958г. Р. Мёссбауэр. Он исследовал излучение и поглощение -излучения в ядрах,находящихся в кристаллической решётке, т.е. в связанном состоянии. Т.к. кристалл обладает гораздо большей массой по сравнению с массой отдельного ядра, то в соответствии с формулой

потери энергии на отдачу становятся исчезающе малыми. Поэтому процессы излучения и поглощения -излучения происходят практич. без потерь энергии (идеально упруго). Явление упругого испускания (поглощения)-квантов атомными ядрами, связанными в твёрдом теле, не сопровождающееся изменением внутренней энергии тела, наз. эффектом Мёссбауэра.

Э.М. был открыт на глубоко охлаждённом , а впоследствии обнаружен более чем на 20 стабильных изотопах( ). Э.М. позволяет измерять энергии(частоты)излучения с относит. точностью

Рубиновый и Не-Nе лазеры

1 твёрдотельным лазером, работающим в видимой области спектра(длина волны излучения 0,6943мкм), был рубиновый л.(Т.Мейман).В нём инв. населённость осущ. по 3-уровневой схеме. Для оптич. накачки исп. импульсная газоразрядная лампа.1 газовым л. непрерывного действия (1961)был л.на смеси неона и гелия. Инв. насел.ть ур.ей осущ. электр. разрядом, возбужд.м в газах.

В гелий-неоновом л.накачка происходит в 2 этапа: гелий служит носителем энергии возбужд.-ия, а лазерн. излучение даёт неон.

19

Заряд ядра + Ze т.к. атом нейтрален ,то заряд ядра определяет число электронов в атоме , от кот зависит их распределение по состояниям в атоме , а следоваельно , зависят химические свойства атома . Состав атомного ядра – А Я состоит из элементарных частиц – протонов и нейтронов . Протоны и нейтроны называются нуклонами . Массовое число, число нуклонов (протонов и нейтронов) в атомном ядре; обозначается буквой A и указывается обычно слева вверху рядом с символом элемента, например 32S означает изотоп серы с A = 32. М. ч. и заряд ядра Z, выраженный в единицах элементарного электрического заряда, определяют состав атомного ядра: Z протонов и (A — Z) нейтронов.. Масса атома возрастает с увеличением Z. Масса ядра А. приближённо пропорциональна массовому числу А — общему числу протонов и нейтронов в ядре . Энергия связи ядра ( Е_св ) – энергия , необходимая для расщепления ядра на отдельные нуклоны .

m_p ,m_n ,m_я – массы протона , нейтрона и ядра , m_н = m_{p +} m_е – масса атома водорода.

Удельная энергия связи ядра – это энергия связи , отнесенная к одному нуклону ,зависит от массового числа А .

50 Радиоактивность –явление самопроизвольного превращения атомных ядер в другие ядра с испусканием различных видов радиоактивных излучений . Закон радиоактивного распада – число ядер , распавшихся за промежуток времени от tдо t + dt . dN = -λNdt ,где N – число ядер,не распавшихся к моменту времени t , λ – постоянная радиоактивного распада ,знак минус указывает ,чтообщее число радиоактивных ядер в процессе распада уменьшается . dN/N = -λdt , -закон радиоактивного распада.N₀ – начальное число нерасп ярадер ( в момент вр t =0 ) .Активность нуклида (А) - число распадов, происходящее с ядрами образца в 1с: Период полураспада (Т_1/2 ) – время , за кот исходное число радиоактивных ядер в среднем уменьшается вдвое:N₀/2 = N₀e^-λT1/2 , T_1/2=ln2/λ= 0,693/λ Среднее время жизни – суммарная продолжительность жизни dN ядер равна t |dN| = λNtdt . Ядерные реакции – это превращение атомных ядер при взаимодействии с элементарными частицими или друг с другом .Законы сохран зарядовых и массовых чисел в ядерных реакциях :Суммазарядовых (массовых ) чисел ядер и частиц , вступающих в реакцию , равна сумме зарядовых ( массовых ) чисел конечных продуктов ( ядер и частиц ) реакции . α – распад - испускание альфа- частиц атомными ядрами в процессе самопроизвольного (спонтанного) радиоактивного распада . При А.-р. из радиоактивного («материнского») ядра с атомным номером Z и массовым числом А испускается ядро гелия (a-частица), т. е. два протона и два нейтрона в связанном состоянии; в результате А.-р. образуется конечное («дочернее») ядро с атомным номером Z = 2 и массовым числом А = 4 . β-распад - радиоактивный распад атомного ядра, сопровождающийся вылетом из ядра электрона или позитрона. Этот процесс обусловлен самопроизвольным превращением одного из нуклонов ядра в нуклон другого рода, а именно: превращением либо нейтрона (n) в протон (p), либо протона в нейтрон. В первом случае из ядра вылетает электрон (е-) — происходит так называемый b-- распад. Во втором случае из ядра вылетает позитрон (е+) — происходит b+-распад. Вылетающие при Б.-р. электроны и позитроны носят общее название бета-частиц. Взаимные превращения нуклонов сопровождаются появлением ещё одной частицы — нейтрино (n) в случае b+-распада или антинейтрино в случае b-распада. При b- распаде число протонов (Z) в ядре увеличивается на единицу, а число нейтронов уменьшается на единицу

21

Реакция деления ядра – деление тяжелых ядер под действием нейтронов ( а впоследствии оказалось и других частиц ) на несколько более легких ядер ( осколков ) , чаще всего на два ядра ,близких по массе .

Цепная реакция деления – ядерная реакция , в кот частицы , вызывающие реакцию , образуются как продукт реакции .

Реакция синтеза атомных ядер – образование из легких ядер более тяжелых. Удельная энергия связи резко увеличивается при переходе от и к и ,т.е. реакции синтеза ядер должны сопровождаться выделением огромной энергии. Пример