- •3. «Непривычность»
- •4.1.Силовая характеристика магнитного поля. Магнитное поле заряда, движущегося со скоростью υ.
- •4.2. Силовая характеристика магнитного поля. Закон био-савара-лапласа.
- •5. Напряжённость магнитного поля для «стандартных» конфигураций тока.
- •Рассчитать напряжённость магнитного поля в центре кругового витка радиусом 20 м при силе тока 10 кА.
- •6. Магнитное поле в веществе (обзор).
- •7. Индукция магнитного поля как характеристика магнитного поля в веществе. Связь напряжённости магнитного поля и вектора индукции.
- •1). Определить индукцию магнитного поля, создаваемую в воздухе бесконечно длинным прямым проводом с током силой 5 а на расстоянии 4 см от провода.
- •2). Какая сила тока создаёт в центре кругового витка радиусом 50 см индукцию 2 мТл?
- •8.1. Магнитный момент плоского
- •8.2. Механический момент, действующий на контур с током, помещённый во внешнее магнитное поле.
- •9. Взаимодействие магнитного поля движущегося заряда и внешнего магнитного поля. Сила лоренца.
- •10. Суммарное действие внешнего
- •11. Дальнейшее применение
10. Суммарное действие внешнего
МАГНИТНОГО ПОЛЯ НА ЗАРЯДЫ, ДВИЖУЩИЕСЯ
В ПРОВОДНИКЕ (СИЛА АМПЕРА).
Поскольку учащиеся имеют представление об электрическом токе в проводниках (металлах) как о дрейфовом движении электронов, логично будет представить суммарную силу, действующую на дрейфующие электроны, как силу, действующую на проводник с током в магнитном поле – силу Ампера.
Рисунок, представленный для вывода формулы силы Ампера,
весьма похож на рисунок, использовавшийся для вывода основного уравнения молекулярно-кинетической теории. Вспомнить пройденный в недавнем прошлом материал всегда полезно…
Сила Лоренца, действующая на отдельно взятый электрон:
_ _ _
Fл = q·[ υ ·B],
или, если нас интересует модуль силы
Fл = q· υ ·B·Sinα,
где α – угол между вектором
скорости υ электрона
и индукцией В внешнего
магнитного поля.
Суммируя по объёму проводника, получаем в итоге:
_ _
ΣF = Fл·S·l·n,
где S – площадь поперечного сечения
проводника,
l - длина «активной», т.е.
находящейся во внешнем
магнитном поле части прямого
проводника,
n – концентрация электронов
в проводнике.
Подставляя выражение для силы Лоренца в полученную формулу, обратим внимание на произведение членов υ · S ·q·n,
встречавшееся в недавнем прошлом при выводе закона Ома:
это произведение есть не что иное, как сила тока I!
_ _ _ _ _
ΣF = q·[ υ ·B]·S·l·n =[ l·B]·I , или
_ _ _
Fa = [l ·B]·I
и модуль силы Ампера
Fа = Ι·B·l·Sinα
Несколько простых задач на подстановку или преобразование формулы силы Ампера служат «разогревом» для задач более сложных, в которых учащимся придётся вспомнить как механику, так и электростатику.
К простым задачам следует отнести задачи №№ 13.102—13.110 из сборника «3800 задач по физике для школьников и поступающих в ВУЗы», к более интересным №№ 13.111—13.118 из этого же сборника задач.
В качестве домашнего задания предлагается довольно широкий спектр задач на выбор. Автор убеждён, что сборник задач коллектива авторов-составителей Н.В.Турчиной, О.И.Сурова, Г.Г.Спирина и др. является весьма удобным в работе учителя средней школы, поскольку уровень предлагаемых вниманию школьников задач даёт возможность значительно дифференцировать нагрузку, получаемую учеником.
Вариант контрольной работы по теме «Магнетизм» можно сформировать в зависимости от степени усвоения материала. В приложении 1 приведён вариант, позволяющий проконтролировать усвоение материала в полном объёме.