- •Модели в механике.Си стемы отсчёта.
- •3. Прямолинейное равномерное движение(нет)
- •4. Векторы угловой скорости и углового ускорения
- •6. Виды сил в механике трение, упругость,тяготение.
- •8. Работа и энергия.Виды энергии. Закон сохранения эн.
- •9. Момент энерции примеры вычисления.
- •10. Кинетическая энергия вращения.
- •11. Момент силы.
- •12. Момент импульса.
- •13. Механические колебания.
- •Вынужденные колебания!(резонанс)
- •22. Упругие волны.Уравн бегущей волны!
- •23. Давление жидкости в газе!
- •24. Уравнение состояния идеального газа!
- •25. Закон максвелла.
- •26. Числа степени свободы молекул.
- •27. Первое начало термодинамики.
- •28. Работа газа при изменеии объёма!
- •29. Адиабатический прпоцесс.
- •30. Цикл карно и прицып работы двигателя!
- •31. Электрический заряд.
- •32. Закон кулона.
- •33. Вектор напряжённости электрического поля!
- •34. Теорема остроградского!
- •35. Электрическое поле точного заряда.
- •36. Электрическое поле заряженной плоскости!
- •37. Работа по перемещению заряда.
- •38. Потенциал электрического поля.
- •39. Электроёмкость проводника.
- •40. Энергия электрического поля.
Вынужденные колебания!(резонанс)
Вынужденные колебания. Для получения незатухающих колебаний, необходимо компенсировать потерю энергии системой на преодоление сил трения с помощью периодически меняющейся F=F*Cos(wt), где w- частота изменения внешней силы. При приближении частоты изменение внешней силы к частоте собственных колебаний системы, происходит резкое увеличение амплитуды колебаний – резонанс.
- график вынужденных колебаний
22. Упругие волны.Уравн бегущей волны!
Упругими (или механическими) волнами называются механические возмущения, распространяющиеся в упругой среде. Упругие волны бывают продольные и поперечные. В продольных волнах частицы среды колеблются в направлении распространения волны, в поперечных — в плоскостях, перпендикулярных направлению распространения волны.
Бегущими волнами называются волны, которые переносят в пространстве энергию. - уравнение бегущей волны.
23. Давление жидкости в газе!
Расчетная формула для определения давления жидкости в любой ее точке, а также на дно и стенки сосуда: Все вышесказанное справедливо и для газов, в которых тоже существует гидростатическое давление.
Давление в системе СИ измеряется в паскалях (ньютонах на квадратный метр, или, что эквивалентно, джоулях на кубический метр).
Закон Паскаля формулируется так:
Давление, производимое на покоящуюся жидкость или газ, передается в любую точку жидкости или газа одинаково по всем направлениям.
Закон Архимеда формулируется следующим образом[1]: на тело, погружённое в жидкость (или газ), действует выталкивающая сила, равная весу вытесненной этим телом жидкости (или газа)(называемая силой Архимеда)
FA = ρgV,
где ρ — плотность жидкости (газа), g — ускорение свободного падения, а V — объём погружённого тела (или часть объёма тела, находящаяся ниже поверхности).
24. Уравнение состояния идеального газа!
Уравнение состояния идеального газа (иногда уравнение Клапейрона или уравнение Клапейрона — Менделеева) — формула, устанавливающая зависимость между давлением, молярным объёмом и абсолютной температурой идеального газа. Уравнение имеет вид:
где
— давление,
— молярный объём,
— универсальная газовая постоянная
— абсолютная температура, К.
- основное уравнение МКТ, где k является постоянной Больцмана (отношение универсальной газовой постоянной R к числу Авогадро NA), i — число степеней свободы молекул (i = 3в большинстве задач про идеальные газы, где молекулы предполагаются сферами малого радиуса, физическим аналогом которых могут служить инертные газы), а T - абсолютная температура.
25. Закон максвелла.
Закон Максвелла. При хаотичном движении молекул за счет многократных соударений, v каждой молекулы постоянно меняется по модулю и по направлению.
26. Числа степени свободы молекул.
числа степеней свободы: это число независимых переменных (координат), которые полностью определяют положение системы в пространстве. закон Больцмана о равномерном распределении энергии по степеням свободы молекул: для статистической системы, находящейся в состоянии термодинамического равновесия, на каждую поступательную и вращательную степени свободы приходится в среднем кинетическая энергия, равная kT/2, а на каждую колебательную степень свободы — в среднем энергия, равная kT. Колебательная степень «обладает» вдвое большей энергией потому, что на нее приходится не только кинетическая энергия (как в случае поступательного и вращательного движений), но и потенциальная, причем средние значения кинетической и потенциальной энергий одинаковы. Таким образом, средняя энергия молекулы
где i — сумма числа поступательных, числа вращательных в удвоенного числа колебательных степеней свободы молекулы:
внутренняя энергия идеального газа является функцией только от температуры, то
.