- •1)Электр. Заряд и его свойства
- •4)Силовые линии
- •7)Циркуляция вектора напряженности эл. Поля
- •8)Потенциал. Потенциал точечного заряда. Потенциал системы зарядов.
- •10)Типы диэлектрика
- •11)Поляризованность.
- •13)Условия на границе раздела двух диэлектрических сред.
- •14)Проводники в электрическом поле.
- •15)Электроемкость проводника.
- •16)Плоский конденсатор.
- •19) Постоянный электрический ток, его характеристики и условия существования.
- •20) Электродвижущая сила. Напряжение
- •21).3Акон Ома
- •22)Работа, мощность и тепловое действие тока.
- •24. Законы Кирхгофа для разветвленных цепей.
- •3.Классическая теория электропроводности металлов.
16)Плоский конденсатор.
Конденсаторы устройства способные накапливать значительные по величине заряды. Емкость конденсатора – физическая величина равная отношению заряда Q накопленного в конденсаторе к разности потенциалов между его обкладками. C=Q/(1-2). для плоского кон-ра.
Конденсаторы часто приходится соединять вместе. Часто возник. необходимость соед. их в батареи (когда нужно иметь другую емкость).
1) Последовательное соед. - соед. при котор. отрицательные электроды соед. с полож.
У последовательно соед. конденсаторов заряды всех обкладок равны по модулю , а разность потенциалов на зажимах батареи
n
=i
i=1
Для любого из рассматриваемых конденс. i=Q/Ci
С другой стороны ,
n
=Q/C=Q(1/Ci)
i=1
Откуда
n
1/C=1/Ci ; U=∑Ui; Q=Q1=Qi
i=1
2) Параллельное соед. - соед. при котор. соедин. между собой обкладки одного знака.
С=Ci
У параллел. соед. конденсоторов разность потенциалов на обкладках конденсаторов одинакова и равна а -b. Если емкости конденсаторов С1 ,С2, ..., С3 то их заряды равны Q1=C1(а -b) Q2=C2(а -b) а заряд батареи конденсаторов Q=Qi=(C1+C2+...+Cn)(а -b)
Полная емкость батареи
С=Q/(а -b)=Ci ; U=U1=Ui
17)Энергия заряженного уединенного проводника и конденсатора: Поверхность проводника является эквипотенциальной, поэтому потенциалы тех точек, в которых находятся точечные заряды одинаковы и равны потенциалу проводника. Для увеличения заряда проводника на dQ надо совершить работу dA = dQ=C d, чтобы зарядить тело от нулевого потенциала до необходимо совершить работу Энергия заряженного проводника равна той работе. которую необходимо совершить чтобы зарядить этот проводник. W=C2/2=Q/2=Q2/(2C). Энергия заряженного конденсатора определяется разностью потенциалов на его обкладках. Его энергия: W = qU/2 = q2/2C = CU2/2.
18)Энергия электрического поля: Постоянные поля и обусловившие их заряды не могут существовать обособленно друг от друга. Однако изменяющиеся во времени поля могут существовать независимо от возбудивших их зарядов и распространяться в пространстве в виде электромагнитных волн. Электромагнитные волны переносят энергию. Исходя из этого считается, что носителем энергии является поле. Объемная плотность энергии: Если поле однородно (что есть в плоском конденсаторе), заключенная в нем энергия распределяется в пространстве с постоянной плотностью w, равной энергии поля, деленной на занимаемый полем объем. В изотропном диэлектрике направления векторов E и D совпадают.