- •Федеральное агентство по образованию
- •Введение
- •I. Механика ньютона
- •§1. Классическая механика как фундаментальный раздел курса теоретической физики
- •§2. Кинематика частицы
- •§3. Кинематика абсолютно твердого тела
- •§4. Динамика частицы и системы частиц
- •II. Основы аналитической механики
- •§5. Связи, число степеней свободы, виртуальные перемещения
- •§6. Уравнение Даламбера – Лагранжа. Принцип виртуальных перемещений
- •§7. Уравнения движения в обобщенных координатах
- •§8. Уравнения Лагранжа
- •§9. Теорема Кёнига. Применение уравнений Лагранжа. Равновесие потенциальной механической системы
- •III. Законы сохранения §10. Энергия. Закон сохранения энергии
- •§11. Импульс. Закон сохранения импульса
- •§12. Момент импульса. Закон сохранения момента импульса
- •§13. Использование сохраняющихся величин при описании одномерного движения
- •IV. Движение в центральном поле §14. Задача двух тел
- •§15. Общие закономерности движения частицы в центральном поле
- •§16. Задача Кеплера
- •V. Малые колебания механических систем §17. Свободные одномерные колебания консервативной системы
- •§18. Вынужденные одномерные колебания при наличии диссипативных сил
- •§19. Колебания систем с несколькими степенями свободы
- •VI. Уравнения гамильтона и иные законы эволюции §20. Уравнения Гамильтона
- •§21. Интегралы движения. Скобки Пуассона
- •§22. Функционал и его вариация. Уравнение Эйлера
- •§23. Принцип наименьшего действия. Уравнения Гамильтона – Якоби
- •VII. Движение в неинерциальной системе отсчета §24. Кинематика частицы в произвольно движущейся системе отсчета
- •§25. Динамика частицы в неинерциальной системе отсчета. Теорема Лармора
- •§26. Проявление неинерциальности системы отсчета, связанной с Землей
- •Заключение
- •Литература
- •Оглавление
II. Основы аналитической механики
§5. Связи, число степеней свободы, виртуальные перемещения
Литература:[1] (§ 7.1), [3] (§§ 25, 26).
Разъяснения и дополнения
Под аналитической механикой понимают описание движения систем частиц с помощью уравнений, отличающихся по форме от уравнений второго закона Ньютона. Новые формы уравнений динамики не только упрощают решение ряда задач, но и позволяют делать обобщения, выходящие за рамки классической механики, они используются в других разделах теоретической физики.
Систему ньютоновских уравнений можно упростить, если вместо сил реакции рассматривать обусловленные ими простые ограничения, накладываемые на движение – связи.
Некоторые важные положения
Связи описываются уравнениями вида:
f(1, …, N, 1, …, N, t) = 0, (5.1)
= 1, 2, …, k.
Систему называют свободной, если k = 0, то есть при отсутствии связей.
Если уравнения связей не содержат скоростей, то есть имеют вид
f(1, 2, …, N, t) = 0, (5.2)
то связи называют голономными (геометрическими).
Наименьшее число переменных, определяющих конфигурацию (положение системы в пространстве), называют числом степеней свободы.
Число степеней свободы s в системе N частиц, на которую наложено k связей, можно вычислить так:
s = 3 N – k .
Виртуальными называют такие перемещения i, которые могли бы произойти в данный момент без нарушения связей.
На рисунке 8 показаны виртуальные и действительное d перемещения шарика, который может двигаться по наклонной плоскости.
Для идеальных связей
AR = = 0, (5.3)
то есть равна нулю сумма работ всех сил реакций i на произвольных виртуальных перемещениях.
Примером идеальной связи может служить гладкая наклонная плоскость в ситуации, отраженной на рисунке 8.
? Задания и контрольные вопросы.
1. Что такое связи, для чего они вводятся и как математически описываются?
2. Расскажите о голономных стационарных удерживающих связях.
Накладывают ли эти связи ограничения на скорости? Приведите примеры.
3. Что такое число степеней свободы и как его можно найти?
4. Определите число степеней свободы:
а) для плоского маятника;
б)* для неподвижного блока с подвешенными к нему двумя грузами.
5. Расскажите о действительных и виртуальных перемещениях.
6. Какие связи называют идеальными? Приведите примеры идеальных связей.
§6. Уравнение Даламбера – Лагранжа. Принцип виртуальных перемещений
Литература:[1] (§ 20.1), [3] (§ 28).
Разъяснения и дополнения
Уравнение Даламбера – Лагранжа (общее уравнение динамики) –
= 0 – (6.1)
получается из (4.2) с учетом (5.3).
Уравнение (6.1) вначале было известно для случая i = 0 как уравнение, отражающее принцип виртуальных перемещений Бернулли, который использовался при решении задач статики. Принцип этот заключается в следующем: система находится в равновесии, если сумма работ всех активных сил на произвольных виртуальных перемещениях равна нулю.
Если нужно найти какую-либо из сил реакции, то применяют метод освобождаемости от связи: вместо учета связи, обусловленной искомой силой реакции, рассматривают саму эту силу как активную.
Принцип Даламбера сводит задачу динамики к решению уравнений статики. Величины –mii = i называют силами инерции. Совокупность сил инерции и активных сил считают аналогичной системе всех внешних сил в случае равновесия.
Записывая условия «равновесия» в форме принципа виртуальных перемещений Бернулли, получают уравнение (6.1). В этом случае говорят о применении принципа виртуальных перемещений Даламбера – Лагранжа, или динамического принципа виртуальных перемещений. Итак, динамический принцип виртуальных перемещений отражается уравнением (6.1) и заключается в следующем: сумма работ всех активных сил и сил инерции на произвольных виртуальных перемещениях равна нулю. Из этого равенства и находят ускорения частиц системы.
? Задания и контрольные вопросы
1*. Выведите уравнение Даламбера – Лагранжа.
2. Что общего имеют уравнения (6.1) и (4.2) и чем они отличаются?
3*. Выведите условие равновесия абсолютно твердого тела из принципа виртуальных перемещений Бернулли (пример 19.5 [1]).
4. Что такое силы инерции? Сравните их с ньютоновскими силами.
Что у этих понятий общего и чем они отличаются?
5. Проиллюстрируйте применение принципа виртуальных перемещений примером 20.1 [1].
6*. Решите рассматриваемую в примере 20.1 [1] задачу, используя условие равновесия блока.