4. Законы сохранения

Система взаимодействующих между собой тел, на которую не действуют внешние силы, называется замкнутой (изолированной). В замкнутых системах остаются постоянными три физические величины: импульс , момент импульса и энергия W. Соответственно в таких системах выполняются три закона сохранения.

Импульсом частицы (количеством движения) называется векторная физическая величина, равная произведению массы частицы m на ее скорость :

= m. (49)

Вектор направлен в сторону скорости (). В системе СИ импульс измеряется в килограмм-метрах в секунду (кгм/с).

Закон сохранения импульса: в замкнутой системе взаимодействующих между собой тел, участвующих в поступательном движении, векторная сумма импульсов тел до и после взаимодействия остается неизменной:

. (50)

Для записи этого векторного равенства в скалярной форме выбирают ИСО (ось Ох направляют вдоль движения одной из частиц) и находят проекции всех векторов на координатные оси:

Ох: ; (51)

Оу: . (52)

Если на систему частиц действуют внешние силы (система незамкнутая), но результирующая этих сил равна нулю, то суммарный импульс системы частиц будет сохраняться. И, наконец, если результирующая внешних сил не равна нулю, но нулю равна проекция результирующей силы на какое-либо направление, то проекция суммарного импульса системы на это направление будет сохраняться.

Моментом импульса (моментом количества движения) частицы относительно какой-либо точки О называется векторное произведение радиус-вектора частицы на ее импульс :

= .(53)

В случае вращательного движения твердого тела относительно неподвижной оси, проходящей через центр масс тела, его моментом импульса называется произведение момента инерции тела относительно этой оси I на его угловую скорость :

= I. (54)

В этом случае вектор направлен в сторону угловой скорости. В системе СИ момент импульса измеряется в килограмм-квадратных метрах-секундах в минус первой (кгм²с^1).

Закон сохранения момента импульса: в замкнутой системе взаимодействующих между собой тел, участвующих во вращательном движении относительно неподвижной оси, векторная сумма моментов импульсов тел до и после взаимодействия остается неизменной:

. (55)

Для записи этого векторного равенства в скалярной форме выбирают ИСО (ось Оz направляют вдоль неподвижной оси вращения) и находят проекции всех векторов на ось Оz:

(56)

(моменты инерции взаимодействующих тел до (, ) и после (, ) взаимодействия вычисляются относительно оси вращения).

Момент импульса системы тел остается постоянным и для незамкнутой системы, если результирующий момент внешних сил равен нулю. Для случая, когда нулю равна проекция результирующего момента внешних сил на какое-либо направление, остается постоянной проекция результирующего момента импульса тел на это направление.

Если на тело действует сила и тело при этом перемещается, то эта сила совершает механическую работу А.

Если направление действия силы проходит через центр инерции (центр масс) твердого тела, то элементарной механической работой такой силы называют скалярное произведение силына элементарное перемещение центра инерции (центра масс) тела:

, (57)

где  – угол между и.

Для определения полной механической работы силы по перемещению тела на конечном отрезке вычисляют интеграл:

. (58)

В системе Си работа измеряется в джоулях (Дж).

При =const (|| =const;  = const) выражение (57) упрощается:

A = Frcos . (59)

Если направление действия силы не проходит через центр инерции (центр масс) твердого тела, то это приводит к вращательному движению тела под действием момента этой силы. Тогда элементарной механической работой момента такой силы называется скалярное произведение момента силына элементарное угловое перемещение:

А_вр . (60)

Для определения полной механической работы вычисляют интеграл:

А_вр . (60а)

В системе СИ А_вр тоже измеряется в джоулях (Дж).

При вращении твердого тела относительно неподвижной оси Oz (направление оси Oz совпадает с направлением угловой скорости) для =const выражение (60а) упрощается:

A_вр = М_z. (61)

Когда тело совершает механическое движение, оно обязательно обладает кинетической энергией W_к.

Кинетическая энергия – это энергия движущегося тела. В случае поступательного движения тела кинетическая энергия зависит от массы тела m и ско-рости его движения :

W_к = .(62)

При вращательном движении тела вокруг неподвижной оси его кинетическая энергия определяется моментом инерции тела относительно этой оси I и угловой скоростью вращения тела :

W_к = .(63)

При плоском сложном движении твердого тела (катящийся шар, обруч, диск и т. д.) кинетическая энергия вычисляется по формуле:

W_к = +, (64)

где   скорость центра инерции (центра масс) тела;

  угловая скорость тела относительно центра инерции.

В системе Си W_к измеряется в джоулях (Дж).

Если над телом совершают работу несколько сил, то алгебраическая сумма работ этих сил равна изменению кинетической энергии тела:

А₁ + А₂ + …= W_к= W_к2  W_к1. (65)

Кроме того, любое тело может обладать потенциальной энергией W_р (энергией, зависящей от положения тела).

Потенциальная энергия тела – это энергия взаимодействия тела с другими телами или частей одного тела между собой за счет консервативных сил (консервативными называют силы, работа которых не зависит от формы перемещения тела, а определяется лишь его начальным и конечным положениями. К таким силам, например, относятся сила тяжести, сила упругости).

При действии на тело силы тяжести (h << R_З) потенциальная энергия вычисляется по формуле:

W_р = mgh, (66)

где h – высота, на которую поднято тело массойm от условного нулевого уровня (поэтомуW_р может быть больше, меньше или равной нулю).

Для упруго деформированного тела W_р вычисляется по формуле:

W_р = , (67)

где х – величина деформации тела (сжатия или растяжения), для недеформированного телаW_р равна нулю.

В системе Си W_р измеряется в джоулях (Дж).

Так как работа консервативной силы А_к определяется лишь начальным и конечным положениями тела в поле этих сил, то работа таких сил может быть вычислена через убыль потенциальной энергии тела:

А_к = W_р= W_р1  W_р2. (68)

Сумма кинетической и потенциальной энергий тела представляет собой его полную механическую энергию W:

W = W_к + W_р. (69)

закон сохранения механической энергии: в замкнутой системе взаимодействующих тел, между которыми действуют только консервативные силы, сумма механических энергий всех тел системы до и после взаимодействия остается неизменной (W_к может переходить в W_ри наоборот):

W₁ + W₂ + … = + …(70)

При наличии неконсервативных сил, например силы трения, полная механическая энергия системы не сохраняется, а уменьшается, при этом она переходит во внутреннюю энергию тел. Такой процесс называется диссипацией энергии.

С учетом потерь механической энергии на диссипацию можно сформулировать общефизический закон сохранения энергии: в замкнутой системе взаимодействующих тел сумма полных энергий всех тел системы до и после взаимодействия остается неизменной, она лишь может переходить из одной формы в другую в равных количественных соотношениях (из W_к – в W_р и наоборот; из механической – в немеханическую и наоборот).

При изучении взаимодействия поступательно движущихся тел в механике используются модели абсолютно упругого и абсолютно неупругого ударов.

Кратковременное взаимодействие тел, при котором заметно изменяются значение и направление их скоростей, в физике называют столкновением (ударом).

Абсолютно упругим ударом называется такое столкновение тел, после которого возникшие в телах деформации полностью исчезают, тела движутся отдельно с разными скоростями, а потери механической энергии не происходит. Следовательно, при таком ударе выполняются законы сохранения импульса (50) и механической энергии (70).

Абсолютно неупругим ударом называется такое столкновение тел, после которого возникшая в каждом теле деформация полностью остается, после удара тела движутся вместе как одно целое и большая часть механической энергии переходит во внутреннюю энергию – энергию остаточной деформации. При этом закон сохранения механической энергии не выполняется, а выполняются закон сохранения импульса (50), при этом , и общефизический закон сохранения полной энергии.

Иногда при производстве каких-либо силовых действий оказываются недостаточными прикладываемые усилия, и тогда прибегают к использованию простых механизмов – наклонной плоскости, подвижного блока, рычага.

«Золотое правило» механики «утверждает», что с помощью простых механизмов выигрыша в работе не получают, но выигрывают в силе: во сколько раз с помощью простых механизмов выигрывают в силе, во столько же раз проигрывают в расстоянии.

Любой механизм, производящий работу, не всю совершенную им работу (затраченную энергию) переводит в полезные действия, поэтому любой механизм обладает коэффициентом полезного действия (КПД):

. (71)

где А_пол, W_пол – полезная работа (энергия), произведенная механизмом;

А_сов – совершенная (полная) работа, произведенная механизмом;

W_зат – энергия, затраченная для производства полезной работы.

Библиографический список

1. Трофимова Т. И. Курс физики / Т. И. Трофимова. М., 2001. 542 с.

2. Детлаф А. А. Курс физики / А. А. Детлаф, Б. М. Яворский. М., 1989. 607 с.

3. Савельев И. В. Курс физики / И. В. Савельев. М., 1989. Т.1. 293 с.

4. Яворский Б. М. Справочник по физике / Б. М. Яворский, А. А. Детлаф. М., 1990. 622 с.

Учебное издание

КРОХИН Сергей Николаевич

Краткий курс механики

_________________

Редактор Т. С. Паршикова

* * *

Подписано в печать 28.09.2006. Формат 6084 ¹/₁₆.

Плоская печать. Бумага офсетная. Усл. печ. л. 1,5.

Уч.-изд. л. 1,7. Тираж 300 экз. Заказ .

* *

Редакционно-издательский отдел ОмГУПСа

Типография ОмГУПСа

*