- •Р. А. Ахмеджанов
- •Физические основы магнитного
- •Неразрушающего контроля
- •Омск 2004
- •Введение
- •1. Магнитное поле и его характеристики
- •2. Источники магнитного поля
- •2.1. Магнитное поле прямолинейного проводника с током Суммируя все от всех, на основе уравнения (11) получаем:
- •2.2. Магнитное поле кругового тока
- •2.3. Магнитное поле на оси кругового тока
- •2.4. Магнитное поле соленоида
- •2.5. Магнитное поле проводника конечного сечения
- •2.6. Магнитное поле тока, текущего по трубе
- •3. Магнетизм и намагничивание
- •3.1. Магнитные величины
- •3.2. Кривая намагничивания и петля гистерезиса
- •3.3. Характеристика связей магнитных и физико-механических свойств ферромагнетиков
- •4. Физическая сущность магнитной дефектоскопии
- •5. Анализ неоднородности магнитного поля над дефектом
- •6. Схема и методы магнитного неразрушающего контроля. Классификация. Применение
- •7. Первичные магнитные преобразователи в магнитной дефектоскопии
- •7.1. Магнитные порошки
- •7.2. Феррозондовые преобразователи
- •7.3. Индукционные преобразователи
- •7.4. Гальваномагнитные преобразователи
- •8. Способы магнитного дефектоскопирования деталей
- •9. Намагничивание деталей
- •9.1. Виды, способы и схемы намагничивания
- •9.2. Виды намагничивающих токов
- •9.3. Размагничивающий фактор при намагничивании деталей
- •10. Размагничивание деталей
- •Учебное издание
- •644046, Г. Омск, пр. Маркса, 35
4. Физическая сущность магнитной дефектоскопии
Возьмем бездефектный образец ферромагнетика с однородными магнитными свойствами и магнитной проницаемостью µ1 и поместим его в продольное равномерно распределенное магнитное поле Н0 (рис. 17). Ферромагнетик намагнитится и в соответствии со своей кривой намагничивания приобретет магнитную индукцию В0, линии которой распределяются равномерно внутри образца и не выходят за его поверхность. Это объясняется тем, что внешняя среда (воздух) имеет магнитную проницаемость µ0, значительно меньшую магнитной проницаемости µ1 ферромагнетика, и следовательно, значительно большее магнитное сопротивление Rm (см. формулу (28)).
а б
Рис. 17. Ферромагнетик в равномерном магнитном поле:
а – бездефектный образец; б – кривая намагничивания
Если в такое же магнитное поле поместить такой же образец ферромагнетика, но с поверхностной трещиной (например, прямоугольного профиля в поперечном сечении), ориентированной перпендикулярно направлениюполя В0, то произойдет перераспределение магнитного потока Ф как в пределах профиля трещины, так и в окружающей ее зоне (рис. 18).
В
Рис. 19. Модель
магнитного поля рассеяния над
поверхностным дефектом
Рис. 18.
Топография магнитного поля вблизи
дефекта
Такое явление в магнитостатике называют магнитной поляризацией стенок дефекта и в примыкающей к ним окружающей зоне его поверхности. Каждый положительный заряд создает магнитное поле, направленное из него как из центра. При этом магнитные линии поля, выходя за пределы образца, снова входят в него, замыкаясь с отрицательными магнитными зарядами. В результате над поверхностью в зоне трещины формируется суммарное поле рассеяния Нд – магнитных зарядов, которое направлено в сторону внешнего намагничивающего поля Н0, обеспечивая его местную концентрацию. В этом случае говорят, что поле становится неоднородным. Суммарное поле Нд называют магнитным полем рассеивания дефекта или полем дефекта. Магнитное поле рассеяния дефекта – это локальное магнитное поле, возникающее в зоне дефекта вследствие поляризации его границ (ГОСТ 24450).
Формированию этого поля способствует также то, что трещины в месте выхода на поверхность часто имеют «рваные» заостренные края, расстояние между которыми может составлять десятки и сотни микрометров, которые играют роль концентраторов поля зарядов магнитной поляризации.
С
Рис. 20. Модель
магнитного поля рассеяния над внутренним
дефектом
Возникновение поля дефекта Нд над поверхностью намагниченной деталисвидетельствует о том, что она дефектна. Остается это поле обнаружить каким-либо физическим способом, что предопределяет суть и содержание метода магнитной дефектоскопии.