1 КУРС (Лекции по оптике и электричеству и магнетизму) / Lektsia_1_pdf-77762392

Принцип суперпозиции полей.

Крахалев М.Н.

Напряженность электрического поля системы зарядов равна геометрической (векторной) сумме напряженностей полей, который создавал бы каждый из зарядов системы в отдельности.

Электрический диполь.

Крахалев М.Н.

Электрический диполь – система из двух одинаковых по величине и разных по знаку точечных электрических зарядов +q и –q, расстояние между которыми l значительно меньше расстояния r до точек, в которых определяется поле системы.

r>>l

l вектор проведенный от отрицательного полюса к положительному.

p = ql дипольный момент.

Электрический диполь.

Крахалев М.Н.

I. Напряженность поля вдоль оси диполя

Электрический диполь.

Крахалев М.Н.

II. Напряженность поля на прямой перпендикулярной оси диполя

Электрический диполь.

Крахалев М.Н.

III. Поле диполя. Общий случай.

Электрический диполь.

Крахалев М.Н.

Поток вектора.

Крахалев М.Н.

Поток вектора.

Крахалев М.Н.

Поток вектора напряженности электрического поля E через

поверхность S есть скалярная величина, определяемая

выражением:

Электростатическая теорема Гаусса.

Крахалев М.Н.

Электростатическая теорема Гаусса (интегральная форма):

поток вектора напряженности электрического поля через замкнутую поверхность равен алгебраической сумме заключенных внутри этой поверхности зарядов, деленной на e0

Электростатическая теорема Гаусса.

Крахалев М.Н.

Дифференциальная форма электростатической теоремы Гаусса

Рассмотрим электрическое поле, создаваемое непрерывным распределением заряда с объемной плотностью r (x, y, z). В окрестности произвольной точки, ограниченной замкнутой поверхностью DS с объемом DV поток вектора напряженности через поверхность DS равен:

Электростатическая теорема Гаусса выражает закон создания электрических полей действием электрических зарядов. В интегральной форме теоремы закон выражен применительно к замкнутой поверхности конечных размеров, в дифференциальной форме – применительно к точке.