все файлы, которые были использованы / ZonMet_versiya_15novaya_0

МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ

ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ БЮДЖЕТНОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧЕРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ

«ИВАНОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ

имени В.И. ЛЕНИНА»

ЗОНАЛЬНЫЕ МЕТОДЫ РАСЧЕТА РАДИАЦИОННОГО И СЛОЖНОГО ТЕПЛООБМЕНА

Иваново 2012

УДК 534.24.001.573 Б 94

Бухмиров В.В., Солнышкова Ю.С. Зональные методы расчёта радиационного и сложного теплообмена/ФГБОУВПО «Ивановский государственный энергетический университет имени В.И. Ленина». - Иваново,

2012 .- 96 с.

В учебном пособии кратко даны основные сведения по расчету радиационного теплообмена в диатермичных и ослабляющих излучение средах, в доступной форме освещены основы современных зональных методов расчета радиационного и сложного теплообмена. Дано математическое описание всех существующих в настоящее время модификаций зональных методов. Приведены примеры расчета теплообмена в замкнутой системе, состоящей из трех тел.

Предназначено для студентов теплоэнергетического и инженернофизического факультетов ИГЭУ, изучающих курс "Тепломассообмен", а также могут быть полезны для студентов при самостоятельном углублённом изучении курса ТМО.

Илл. 21. Табл. 10. Библиогр.: 10 назв.

Печатается по решению редакц.- изд. совета ФГБОУВПО «Ивановский государственный энергетический университет имени В.И. Ленина»

Рецензент кафедра теоретических основ теплотехники ФГБОУВПО «Ивановский

государственный энергетический университет имени В.И. Ленина»

ВВЕДЕНИЕ

Тепломассообмен (ТМО) – наука о самопроизвольных необратимых процессах распространения теплоты в пере-

менном поле температур и о самопроизвольных необрати-

мых процессах распространения массы в переменном поле концентраций. В движущихся средах процессы ТМО зависят от скорости перемещения текучей среды.

Согласно второму закону термодинамики самопроизвольный процесс распространения теплоты происходит в сторону уменьшения температуры. Аналогично поток массы в переменном поле концентраций направлен в сторону убывания концентрации данного компонента смеси.

Вотличие от методов термодинамического анализа, при изучении тепломассообмена рассматривают развитие процессов переноса в пространстве и во времени. В результате решения задачи тепломассообмена находят распределения температур, концентраций компонентов смеси, а также потоков теплоты и массы как функции координат и времени.

Вприроде существуют три элементарных способа пе-

редачи теплоты: теплопроводность (кондукция), конвекция

итепловое излучение (радиационный теплообмен). Теплопроводность (кондукция) – способ передачи теп-

лоты за счет взаимодействия микрочастиц тела (атомов, молекул, ионов в электролитах и электронов в металлах) в переменном поле температур.

Теплопроводность происходит в твердых, жидких и газообразных телах. В твердых телах теплопроводность является единственным способом передачи теплоты. В вакууме теплопроводность отсутствует.

Конвекция – способ передачи теплоты за счет перемещения макрообъемов среды из области с одной температурой в область с другой температурой. При этом текучая среда (флюид) с более высокой температурой перемещает-

3

ся в область низких температур, а холодный флюид поступает в область высоких температур. В вакууме конвекция теплоты невозможна.

Конвекция теплоты всегда происходит совместно с теплопроводностью, так как макрообъемы текучей среды состоят из микрочастиц и существует неравномерное по пространству температурное поле. Передачу теплоты совместно теплопроводностью и конвекцией называют конвективным теплообменом, который уже не является элементарным способом передачи теплоты. Конвективный теплообмен относят к сложному теплообмену.

Вданном пособии рассмотрены основы теории радиационного теплообмена (РТО), включая подробное описание современных методов расчета переноса теплоты излучением.

Впервом разделе приведены основные положения радиационного теплообмена и так называемые инженерные методики расчета температурных полей и тепловых потоков при переносе лучистой энергии.

Второй раздел пособия посвящен описанию современных зональных методов расчета РТО в системе твердых тел, разделенных как диатермичной средой, так и ослабляющим излучение газом. Даны все основные модификации зональных методов расчета радиационного теплообмена.

Втретьем разделе рассмотрены конкретные примеры расчета РТО при решении модельных задач классическим

ирезольвентным зональным методами.

4

РАЗДЕЛ 1. ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ РАДИАЦИОННОГО ТЕПЛООБМЕНА

§ 1.1. Основные понятия и определения

Тепловое излучение (радиационный теплообмен) – спо-

соб переноса теплоты в пространстве, осуществляемый в результате распространения электромагнитных волн, энергия которых при взаимодействии с веществом переходит в тепло. Радиационный теплообмен связан с двойным преобразованием энергии и происходит в три этапа:

—первоначально внутренняя энергия тела превращается в энергию электромагнитного излучения (энергию фотонов или квантов);

—затем лучистая энергия переносится электромагнитными волнами в пространстве, которые в однородной и изотропной среде и в вакууме распространяются прямолинейно со скоростью света (в вакууме скорость света равна

3 108 м/c), подчиняясь оптическим законам преломления, поглощения и отражения;

— при взаимодействии с веществом, происходит второй переход лучистой энергии во внутреннюю энергию тела путем поглощения фотонов.

Тепловому излучению соответствует интервал длин волн0,4 25 мкм (1 мкм = 10-6 м), поскольку основная доля

лучистой энергии в теплотехнических агрегатах передается именно в этом диапазоне длин волн. Заметим, что видимые световые лучи имеют длину волны 0,4 0,8 мкм, а к инфракрасному или тепловому излучению в общем случае относят диапазон длин волн 0,8 1000 мкм.

Особенности радиационного теплообмена:

— тепловое излучение вещества зависит от температуры тела (степени нагретости вещества), поэтому все тела

5

(твердые тела, жидкости и лученепрозрачные газы) с температурой выше нуля по Кельвину обладают собственным тепловым излучением;

—для передачи теплоты излучением не требуется те- ло-посредник, т.е. лучистая энергия может передаваться и

ввакууме;

—при температурах до 100ºС лучистая и конвективная (при свободной конвекции) составляющие теплообмена имеют один порядок; в высокотемпературных энергетических (например, парогенераторах) и высокотемпературных теплотехнологических (например, металлургических печах) лучистый теплообмен является доминирующим в суммарном теплопереносе от горячего источника к приемнику тепловой энергии;

—в расчетах необходимо учитывать особенности поверхностного излучения (твердые тела) и объемного излучения (лученепрозрачные газы).

Спектром излучения называют распределение лучистой

энергии по длине волны E f ( ) , где E , Вт/м3 – спек-

тральная плотность теплового потока собственного излучения (спектральная лучеиспускательная способность тела). У большинства твердых тел спектры сплошные. У газов и полированных металлов спектры линейчатые или селективные

(рис.1.1).

С точки зрения радиационного теплообмена различают два типа поверхностей: диффузные и зеркальные. Диффузные поверхности отражают все падающее на них излучение в пределах полусферы. У зеркальных поверхностей угол падения луча равен углу его отражения.

Параметры и характеристики теплового излучения

Как и любой другой способ переноса теплоты, теплообмен излучением характеризуется температурным полем

6

системы тел, участвующих в радиационном теплообмене (T, К), и тепловыми потоками излучения (Q, Вт), или поверхностными плотностями тепловых потоков излучения (E, Вт/м2). Температура и тепловой поток – параметры теплового излучения.

Телам, участвующим в радиационном теплообмене, приписывают некоторые специфические свойства, называ-

емые радиационными характеристиками или радиацион-

ными свойствами тела. К радиационным характеристикам тела относят поглощательную, отражательную и пропускательную способности тела, степень черноты и угловую степень черноты. Все названные радиационные характеристики могут быть как интегральными (для всего спектра излучения), так и спектральными (для бесконечно малого диапазона длин волн Δλ).

Потоком излучения (Q, Вт) называют количество лучистой энергии, проходящее через заданную поверхность площадью F в единицу времени.

Поверхностной плотностью потока излучения (E,

Вт/м2) называют количество лучистой энергии, проходящее через заданную единичную поверхность в единицу времени.

В расчетах радиационного теплообмена приняты следующие обозначения:

—Qпад и Eпад – поток и плотность потока излучения, падающие на поверхность тела;

—Qотр и Eотр – поток и плотность потока излучения, отраженные от поверхности тела;

—Qпогл и Eпогл – поток и плотность потока излучения, поглощенные телом;

—Qпроп и Eпроп – поток и плотность потока излучения, пропускаемые телом;

—Qсоб (Q) и Eсоб (E) – поток и плотность потока собственного излучения тела;

7

—Qэф и Eэф – поток и плотность потока эффективного излучения тела;

—Qрез и Eрез – поток и плотность потока результирующего излучения тела

Поглощательная, отражательная и пропускательная способности тела

Для рассмотрения физического смысла поглощательной, отражательной и пропускательной способностей тела рассмотрим полупрозрачное тело, на поверхность которого

падает поток излучения Qпад (рис. 1.2). Очевидно, что для любого полупрозрачного тела из закона сохранения энер-

гии следует:

Qïîãë Qîòð Qïðîï Qïàä . (1.1)

Разделив левую правую части равенства (1.1) на поток падающего излучения Qпад, получим

равная доле падающего излучения, поглощенного телом;

R Qотр / Qпад – отражательная способность тела,

равная доле падающего излучения, отраженного телом;

D Qпроп / Qпад – пропускательная способность тела,

равная доле падающего излучения, проходящего через тело.

8

Рис. 1.1. Распределение по спектру энергии излучения твердого тела (а) и газа (б)

Рис. 1.2. Схема радиационного теплообмена для полупрозрачного тела

9

С учетом введенных обозначений поглощенный, отраженный и пропущенный тепловые потоки можно рассчитать по формулам:

Qпогл A Qпад ; Qотр R Qпад ; Qпроп D Qпад . (1.4)

В зависимости от числового значения A, R и D разли-

чают абсолютно черное, абсолютно белое и абсолютно прозрачное или диатермичное тела.

Тело, которое поглощает все падающее на него излучение, называют абсолютно черным телом (АЧТ). Поток и плотность потока собственного излучения АЧТ обозначают Q0 и E0 соответственно. У абсолютно черного тела ради-

ационные способности равны: A 1, R D 0 .

Тело, которое диффузно отражает все падающее на него излучение, называют абсолютно белым телом. У абсолютно белого тела радиационные способности равны: R 1, A D 0 .

Тело, которое пропускает все падающее на него излу-

чение, называют абсолютно прозрачным или диатермич-

ным. Для диатермичного тела радиационные способности равны: D 1, A R 0 .

Указанных идеальных тел в природе не существует. Однако некоторые реальные тела по своим радиационным свойствам близки к идеальным. Например, у сажи и окисленной шероховатой стали A 1, у полированных металлов R 1, у двухатомных газов с симметричными молекулами ( N2 , O2 ), в том числе и у сухого воздуха D 1.

У непрозрачных тел D 0, A R 1. У газов

R 0, A D 1.

10