ответы на экзамен по математике(2 семестр)
.pdf31.Дифференциальные уравнения в полных дифференциалах.
Уравнение P (x; y) dx + Q (x; y) dy = 0 называется уравнением в полных дифференциалах, если его левая часть есть полный дифференциал некоторой функции u (x; y), т.е.
P (x; y) dx + Q (x; y) dy = du (x; y). В этом случае ДУ можно записать в виде du (x; y) = 0, а его общий интеграл будет: u (x; y) = c.
Т.: для того чтобы выражение = P (x; y) dx + Q (x; y) dy, где функции P (x; y) и Q (x; y) и их частные производные ∂P/∂y и ∂Q/dx непрерывны в некоторой области D плоскости Oxy, было полным дифференциалом, необходимо и достаточно выполнение условия ∂P/∂y = ∂Q/dx.
ДУ 1-го порядка, неразрешенные относительно производной: уравнения Лагранжа и Клеро.
Уравнение вида y = x • φ (y’) + ψ (y’), где φ и ψ – известные функции от y’ = dy/dx, называется уравнением Лагранжа. Уравнение y = x • φ (y’) + ψ (y’) при φ (y’) y’ принимает вид y = x • y’ + ψ (y’) и называется уравнением Клеро.
33.Двойной интеграл.
Определение: Если при стремлении к нулю шага разбиения
|
i n |
|
|
области интегральные суммы |
f (xi , yi |
) Si |
имеют конечный |
i 1 |
|
предел, то этот предел называется двойным интегралом от функции f(x, y) по области .
i n |
|
lim f (xi , yi )Si |
f (x, y)dxdy |
n i 1 |
|
С учетом того, что Si = xi yi получаем:
i n |
i n |
i n |
|
f (xi , yi )Si |
f (xi , yi ) yi xi |
В приведенной выше |
|
i 1 |
i 1 |
i 1 |
записи имеются два знака , т.к. суммирование производится по двум переменным х и у.
Т.к. деление области интегрирования произвольно, также произволен и выбор точек Рi, то, считая все площади Si одинаковыми, получаем формулу:
f (x, y)dydx lim |
|
f (x, y) y x |
|
|
x 0 |
|
|
y 0 |
|
32.Понятие скалярного поля. Производная по направлению.
Пусть V – некоторая область в пространстве. Говорят, что в этой области задано скалярное поле, если каждой т. M V поставлено в соответствие некоторое число U(M) (пример – поле температур, освещенности). Скалярное поле не зависит от выбора системы координат. Поверхность или линия, на которой U(M) принимает постоянное значение называется поверхностью уровня скалярного поля.
Пусть U(M) – некоторое скалярное поле. i- единственный фиксированный вектор. Mo-фиксированая точка. M1<>Mo;
M0 M1 L ; | M0 M1 | n
Если lim |
U (M1 ) U (M 0 ) |
, то он называется |
|
n |
|||
M1 M 0 |
|
производной скалярного поля U(M) по направлению L в точке
M |
0 . |
dU |
lim |
U (M1 ) (M 0 ) |
|
dL |
n |
||||
|
|
M1 M 0 |
lnH-скорость изменения ф-ции U(m) по направлению L(вект) в точке Mo.
U(M)=U(x,y,z) ; U(Mo)=U(Xo,Yo,Zo);
I(вект)=(cosальфа, сosбета,cosгамма); U(M1)=U(Xo+hcosалфа, Yo+hcosбта, Zo+hcosгама)
dU (M0 ) |
lim |
U (M1 ) U (M0 ) |
|
|||
dL |
n |
|||||
M1 M0 |
|
|
||||
lim |
U (x0 h cos , y0 h cos , z0 |
h cos ) U (x0 , y0 , z0 ) |
|
|||
|
|
|||||
h 0 |
|
n |
|
|
|
dU (M1 ) |
| |
|
|
dU |
(x h cos ) ' |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
h |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
dh |
|
dx |
0 |
|
|
|
|
|
n |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dU |
|
( y h cos ) ' |
|
dU |
(z |
|
h cos ) ' |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
0 |
n |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||
dy |
0 |
|
|
|
|
|
|
|
n |
|
dz |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
dU |
cos |
dU |
cos |
dU |
cos |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||
|
|
dx |
|
|
|
|
|
dy |
|
|
|
|
dz |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
i (cos ., cos , cos ) ; |
|
|
|
|
|
|
|
|
dU |
|
dU |
|
dU |
|||||||||||||||||||||
gradU |
|
|
, |
|
, |
|
; |
|||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dx |
|
dy |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dz |
|||
dU |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||
|
(gradU, L) | gradU | | L | cos ; |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||
dL |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dU
принимает наибольшее значение при
dL
фи=0 т.е. в направлении вектора gradU в т. Mo
gradU указывает направление наибольшего роста поля в данной точке. | gradU| - скорость роста ф-ции U в данном направлении. Вектро gradU не зависит от выбора системы координат. Grad направлен по поверхности уровня в данной точке.
|
|
|
34. |
Свойства двойного интеграла. |
|
|
35. Применения двойного интеграла. |
||||||||||
1) f1 (x, y) f2 (x, y) f3 (x, y) dydx |
|
|
1) вычисление площадей плоской фигуры |
||||||||||||||
|
|
Если область Д является ограниченным |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
f1 (x, y)dydx f2 (x, y)dydx f3 (x, y)dydx |
|
множеством и замкнутым, тогда площадь этой |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
фигуры вычисляется по формуле Д = Д |
|||||
2) |
kf (x, y)dydx k f (x, y)dydx |
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= , = |
|
|
|||
3) |
Если = 1 + 2, то |
|
|
|
|
|
|
|
Д:{ = 1( ), = 2( ) |
|
|||||||
|
f (x, y)dydx f (x, y)dydx f (x, y)dydx |
4) Теорема о среднем. Двойной |
Д |
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
1 |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|||
интеграл от функции f(x, y) равен произведению значения этой |
|
2( ) |
|
|
|||||||||||||
функции в некоторой точке области интегрирования на площадь |
= ∫ |
∫ |
|
|
|||||||||||||
области интегрирования. |
|
|
|
|
|
|
1( ) |
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
f (x, y)dydx |
f (x0 , y0 ) S |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
= ∫ (| 2( )) = ∫ ( ( ) − ( )) |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2( ) |
2 |
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
f (x, y)dydx 0 |
|
2) вычисление объемов |
|
||
5) |
Если f(x, y) 0 |
в области , то |
. |
|
Если тело V ограничено поверхностью z=f1(x,y) и |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
f1 (x, y)dydx f2 (x, y)dydx |
|
z=f2(x,y), а Д – проекция этого тела на плоскость |
||||||
6) Если f1(x, y) f2(x, y), то |
. |
|
= 1( , ) |
= |
|||||||||||||
|
|
ОХУ, то V:{ = 2( , ) Д=ПрОХУV |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
f (x, y)dydx |
|
|
|
f (x, y) |
|
dydx |
|
(2( , ) − 1( , )) |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
Д |
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
7) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
34. Вычисление двойного интеграла в полярной системе координат. |
|
|
||||||||||||
Пусть на плоскости Оху одновременно введена и полярная система координат Orφ |
|
|
|
||||||||||||||
Оp — полярная ось, которая совпадает с осью Ох; |
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
φ |
— полярный угол; |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
r |
— полярный радиус точки М. |
|
|
|
|
|
Для полярной системы координатная сетка представляет собой пересечение окружностей увеличивающихся радиусов r с лучами, выходящими из точки О под возрастающими углами φ к полярной оси.
Якобиан такого преобразования имеет вид
Следовательно, дифференциальный элемент в полярных координатах будет равен
Пусть область интегрирования R в полярных координатах определяется следующим образом:
Тогда двойной интеграл в полярных координатах описывается формулой
Будем называть полярным прямоугольником область интегрирования, показанную на рисунке 3 и удовлетворяющую условиям В этом случае формула замены переменных в двойном интеграле имеет вид
37. Физическое/механическое приложение двойного интеграла.
Распределение массы в плоской пластине и двойной интеграл.
Требуется найти массу m плоской пластинки D, зная, что ее поверхностная плотность g=g(х;у) есть непрерывная функция координат точки (х;у). Разобьем пластинку D на п элементарных частей площади которых обозначим через ∆Si. В каждой
области D; возьмем произвольную точку Мi(хi;уi) и вычислим плотность в ней:
Если области Di достаточно малы, то плотность в каждой точке (х;у) є Di мало отличается от значения g(xi;yi). Считая приближенно плотность в каждой точке области Di постоянной, равной g(xi;yi), можно найти ее массу Так как масса m
всей пластинки D равна то для ее вычисления имеем приближенное равенство
Точное значение массы получим как предел суммы (7.5) при условии n ->∞ и max di -> 0:
или, согласно равенству (7.2),
Итак, двойной интеграл от функции g(x;у) численно равен массе пластинки, если подынтегральную функцию g(х;у) считать плотностью этой пластинки в точке (х;у).
Момент инерции и координаты центра тяжести.
Рассмотрим правильную область Д (ограниченная область в пространстве R2). Момент инерции этой области относительно начала
координат будет вычисляться по формуле: = |
Д |
(2 + 2) . Момент инерции относительно оси ОХ: = |
Д |
2 , |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
= |
Д |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
̅̅̅̅̅ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Координаты центра тяжести. Если материальное тело представляет собой дискретное распределение точек массой mi, = 1, в |
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
∑ |
|
|
∑ |
|
|
|
|
|
|
||
плоскости ХОУ, тогда координаты центра тяжести будут иметь вид = |
=1 |
|
|
, |
= |
=1 |
|
|
. С(х , у ) – координаты центра тяжести. |
|||||||
∑ =1 |
|
∑ =1 |
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
с с |
|
|
|
Рассмотрим замкнутую, ограниченную область Д, принадлежащую ХОУ, координаты центра тяжести вычисляются по формуле: = |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Д |
= Д |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
Д |
|
|
|
Д |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
Полученные формулы записаны с учетом того, что плотность области Д ( , ) = 1 В случае, если плотность задана функцией |
||||||||||||||
|
( , ), тогда координаты центра тяжести будут иметь вид |
|
|||||||||||||
|
|
= Д |
( , ) |
= Д |
( , ) |
|
|
|
|||||||
|
|
|
Д |
( , ) |
|
Д |
( , ) |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
38. |
Тройной интеграл. |
|
|
|
|
|
39. Свойства тройного интеграла. |
||||||||
|
Определение. Тройным интегралом от функции f(x, y, z) по |
Основные свойства тройного интеграла -- его линейность, |
|||||||||||||
|
области Ω называется предел интегральной суммы |
, если |
аддитивность и монотонность: |
||||||||||||
|
|
||||||||||||||
|
он существует. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
Тройной интеграл обозначается |
|
|
|
|||||||||||
|
|
Пусть |
- ограниченная замкнутая пространственная |
|
|||||||||||
|
область, границей которой является кусочно-гладкая |
|
|||||||||||||
|
поверхность, и пусть функция |
определена и |
|
||||||||||||
|
ограничена в . Посредством сетки кусочно-гладких |
|
|||||||||||||
|
поверхностей разобьем |
на конечное число элементарных |
|
||||||||||||
|
областей |
|
|
|
|
|
с объемами |
(разбиение |
). Пусть |
|
|||||
|
|
. наибольший из диаметров областей , получающийся |
|
||||||||||||
|
при разбиении . В каждой из элементарных областей выберем |
|
|||||||||||||
|
произвольную точку |
|
. Число |
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ставится в соответствие каждому |
|
||||
|
разбиению |
и каждому выбору точек |
и называется |
|
|||||||||||
|
интегральной суммой. Если существует |
и он не |
|
||||||||||||
|
зависит от выбора разбиения и точек, |
то функция |
|
||||||||||||
|
называется интегрируемой по Риману в области |
, а сам |
|
||||||||||||
|
предел называется тройным интегралом от функции |
|
|||||||||||||
|
по области |
и |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
обозначается |
|
|
|
|
|
|
. Свойства |
|
||||||
|
тройных интегралов такие же, как и у двойных интегралов. |
|
40. Тройной интеграл в цилиндрической системе координат.
Операция замены переменных в тройном интеграле аналогична соответсвующей операции для двойного интеграла.
Можно записать:
F (x, y, z)dxdydz
r
F( f (u, v, w), (u, v, w), (u, v, w)) i dudvdw
|
|
|
|
x |
x |
x |
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
u |
v |
w |
|
|
i |
|
|
y |
y |
y |
|
|
|
|
|||||
|
|
u |
v |
w |
|
||
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
z |
z |
z |
|
|
|
|
|
u |
v |
w |
|
Цилиндрическая система координат.
Связь координат произвольной точки Р пространства в цилиндрической системе с координатами в декартовой прямоугольной системе осуществляется по формулам:
x cosy sin
z z
|
|
|
|
y |
|
|
|
|
x 2 y 2 ; |
arctg |
; |
z z; |
|||
x |
|||||||
|
|
|
|
|
|
Для представления тройного интеграла в цилиндрических координатах вычисляем Якобиан
|
|
|
|
x |
|
x |
|
x |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
z |
|
cos |
sin |
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
i |
|
|
y |
|
y |
|
y |
|
sin |
cos |
0 |
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
z |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
0 |
0 |
1 |
|
|||
|
|
|
|
z |
|
z |
|
z |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
z |
|
|
|
|
|
cos2 sin2
F (x, y, z)dxdydz F ( cos , sin , z) d d dz
Итого: r |
|
41. Тройной интеграл в сферической системе координат.
Операция замены переменных в тройном интеграле аналогична соответсвующей операции для двойного интеграла.
Можно записать:
F (x, y, z)dxdydz
r
F ( f (u, v, w), (u, v, w), (u, v, w)) i dudvdw
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
x |
x |
x |
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
u |
v |
w |
|
|
i |
|
|
y |
y |
y |
|
|
|
|
|||||
|
|
u |
v |
w |
|
||
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
z |
z |
z |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
u |
v |
w |
|
Сферическая система координат.
Связь координат произвольной точки Р пространства в сферической системе с координатами в декартовой прямоугольной системе осуществляется по формулам:
x sin cos
y sin sinz cos
|
|
|
|
arctg |
y |
|
||
|
x 2 y 2 z 2 ; |
; |
||||||
x |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
||
|
arctg |
|
|
x 2 y 2 |
|
|||
|
|
|
; |
|
|
|||
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
z |
|
Для представления тройного интеграла в сферических координатах вычисляем Якобиан:
|
|
|
|
x |
|
x |
|
x |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
sin cos |
cos cos |
sin sin |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
y |
|
y |
|
y |
|
|
|||
|
i |
|
|
|
|
|
sin sin |
cos sin |
sin cos |
|
|||
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
cos |
sin |
0 |
|
|||
|
|
|
|
z |
|
z |
|
z |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
cos ( 2 sin cos cos2 2 sin cos sin 2 )sin ( sin 2 cos2 sin 2 sin 2 )
2 cos2 sin 2 sin3 2 sin .
Окончательно получаем:
F (x, y, z)dxdydz
r
f ( , , ) 2 sin d d d
42. Криволинейный интеграл.
Пусть в области D R3 заданы : 1) непрерывное векторное поле
F(r) =[ fx(x,y.z); fy(r); fz(r)]t R3;
(координаты вектора F - непрерывные функции fx,y,z(x,y,z) трех переменных)
и 2) параметрическое уравнение гладкой линии L D,
соединяющей точки A и В:
L :r (t) |
x(t) |
|
|
|
|
|
y(t) |
|
|
|
|
||
|
|
z(t) |
|
; А(x(tA), y(tA),z(tA))=A(tA), B(tB). |
||
|
|
|
||||
|
( функции x(t), y(t), z(t) - дифференцируемые) |
|||||
Запишем в произвольной точке линии M(r(t)) L |
||||||
|
-векторное поле |
|
F(t)=F(r(t))= F(x(t), y(t), z(t))= |
|||
|
f x * (t) f x (r (t)) |
|
|
|||
|
|
|
||||
|
|
f y * (t) |
|
|
||
|
|
f * z (t) |
|
. |
||
|
|
|
|
|
|
- и вектор dr(t) бесконечно-малого перемещения в точке (по касательной к линии L)
dr(t)=[dx(t),dy(t), dz(t)]t
Очевидно, что скалярное произведение F(t) dr(t) равно
|
fx* |
(t) |
|
dx x (t)dt |
|
|
|
|
|||||
|
*(t) |
|
|
|
||
F (t) dr (t) |
f |
|
dy y (t)dt |
|
||
|
|
y |
|
|
dz z (t)dt |
|
|
|
* |
|
|
|
|
|
fz |
(t) |
|
|
|
|
|
|
|
|
f x (t)x (t)dt f y (t) y (t)dt f z (t)z (t)dt (t)dt
иопределяется одной переменной - параметром “t” точки линии.
Опр: Криволинейным интегралом (II рода
по координатам) от непрерывного векторного поля F(r) вдоль
гладкой кривой |
|
L |
|
|||
|
L : A B называют число |
|||||
|
|
dr |
|
|
( fxdx f y dy fz dz) |
|
|
F |
|
|
|||
|
L |
|
L |
|
|
|
A B |
A B |
|
||||
|
tB |
*(t)dx(t) f |
* |
(t)dy(t) f |
*dz(t)] |
|
[ f |
||||||
|
t A |
x |
|
y |
|
z |
|
|
|
|
|
|
Из определения следует:
Физический смысл:
1) Так как скалярное произведение векторов
F(t) dr(t)= ||F|| ||dr||cos(F,r), для силового поля F
криволинейный интеграл равен работе по перемещению материальной точки из точки А в точку В по линии L в поле силы
F.
4)вычисляется скалярное произведение векторов (F(t),dr(t)) и находится явный вид подынтегрального выражения
(fX*(t)x’(t)+ fY*(t)y’(t)+ fZ*(t)z’(t))dt = Ф(t)dt;
5)вычисляется определенный интеграл
tB
(t)dt
t A
43. Формула Грина.
Теорема Грина. Если плоское векторное поле
F(x,y)=[fX(x,y);fY(x,y)]t непрерывно дифференцируемо в
замкнутой области DК R2, ограниченной гладким контуром
«К», криволинейный интеграл по замкнутому контуру в
положительном направлении (+К) равен двойному интегралу по
области, ограниченной этим контуром
|
|
|
|
f y |
|
f |
|
|
|
|
F |
dr |
|
|
|
x |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
K |
|
|
D |
|
x |
|
y |
- формула Грина |
||
|
|
|
K |
|
|
|
|
|
|
44. Числовые ряды. Необходимый признак сходимости.
Пусть мы имеем числовую последовательность ,
где . Приведем пример числовой
последовательности: . Числовой ряд – это сумма членов числовой последовательности
вида .
В качестве примера числового ряда можно привести сумму бесконечно убывающей геометрической прогрессии со знаменателем q =
-0.5: .
называют общим членом числового ряда или k–ым членом ряда.
Для предыдущего примера общий член числового ряда имеет вид .
Необходимые признаки сходимости ряда.
Если числовой ряд сходится, то общий член этого ряда стремится к нулю при неограниченном возрастании n (номер
члена ряда): lim =0.
→∞
45. |
|
Признак сравнения. |
|
46. Признак Даламбера. |
|
|
|
||
а) в форме неравенства: |
|
Если существует предел lim |
|
+1 |
= ≠ 1, то ряд сходится, если |
||||
|
|
|
|||||||
Пусть даны два ряда с положительными числами: ∑∞ |
(1), |
→∞ |
|
|
|||||
∑∞ |
|
|
=1 |
|
0<L<1, расходится, если L>1. |
|
|
||
|
(2); Un>0; Vn>0 и пусть последний член ряда (1) не |
|
|
||||||
=1 |
|
|
Замечания: 1. Если L= 1, то ряд может быть как сходящимся, |
||||||
превышает соответствующий член ряда (2), т.е. Un ≤ Vn |
(3), |
||||||||
так и расходящимся. |
|
|
|
||||||
тогда если: |
|
|
|
|
|||||
|
2. Признак Деламбера целесообразно применять, |
||||||||
1.Ряд (2) сходится, то сходится и ряд (1). |
|
||||||||
|
когда общий член ряда содержит выражение вида n! или an. |
||||||||
2.Если ряд (1) расходится, то расходится и ряд (2). |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|||||
б) в форме предела: |
|
|
|
|
|
||||
Определение: Если предел отношения n-ных членов, т.е. |
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|||
lim |
|
|
= ≠ 0, то ряды (1) и (2) ведут себя относительно |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
||||
→∞ |
|
|
|
|
|
||||
сходимости одинаково. |
|
|
|
|
|
47.Радикальный признак Коши. |
|
|
|
48. |
Интегральный признак Коши. |
|||||||||||
|
|
|
∑∞ |
|
|
= |
(1) |
+ |
(2) |
+ |
… |
+ . Если функция φ(k), где k – |
||||
Если существует и конечен предел: lim |
|
|
= , то ряд |
=1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
→∞ |
√ |
|
|
непрерывная переменная, непрерывная, положительная и |
||||||||||||
сходится, если L<1, и расходится, если L>1; если L=1, то вопрос |
убывающая на полуинтервале [1;+∞], то ряд |
|||||||||||||||
о сходимости результата не даст. |
|
|
|
φ(1)+φ(2)+…+φ(n)+…+∑∞ |
|
|
( ) |
и собственный интеграл |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
=1 |
|
|
|||
|
|
|
|
∫∞ ( ) ведут себя одинаково относительно сходимости. |
||||||||||||
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
49. Знакочередующиеся числовые ряды. Признак Лейбница. |
50. Функциональные ряды. Область сходимости. |
||||||||||||
Числовой ряд |
∑∞ |
называется абсолютно сходящимся, если |
Пусть ряд f1(x), f2(x),…,fn(x) (1) – бесконечная |
|
|||||||||
|
=1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
сходится ряд, составленный из модулей его членов ∑∞ |
| |. |
последовательность функции непрерывной на некотором |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
=1 |
|
|
|
|
|
|
Знакочередующийся ряд сходится, если (Лейбниц): 1) его |
промежутке (a;b). Если x=x0, то можно получить числовую |
||||||||||||
члены убывают по абсолютной величине и 2) его абсолютная |
последовательность f1(x0), f2(x0),…,fn(x0) (2), которая может |
||||||||||||
величина общего члена стремится к нулю, когда n→∞, т.е. |
сходиться или расходиться. Совместимость всех значений x, |
||||||||||||
lim = 0. |
|
|
|
|
|
|
|
|
при которых последовательность (1) сходится, называется |
||||
→∞ |
|
|
|
|
|
|
|
|
областью сходимости этой последовательности. |
|
|||
При этом S ряда удовлетворяет неравенствам: 0< S< U1 |
|
|
|||||||||||
|
Ряд, членами которого являются некоторые |
|
|||||||||||
Интегральный признак Коши позволяет оценить остаток rn |
|
||||||||||||
комплекснозначные функции бесконечной функциональной |
|||||||||||||
знакоположительного ряда. Из полученного в доказательстве |
|||||||||||||
последовательности U1(x)+U2(x)+…+Un(x) = ∑∞ |
( ) |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
выражения |
− |
≤ |
∫1 |
( ) ≤ |
с помощью несложных |
|
|
=1 |
|
||||
называется функциональным рядом. Функциональный ряд |
|||||||||||||
|
1 |
|
|
∞ |
−1 |
|
|
||||||
преобразований получаем: |
( ) ≤ ≤ |
|
называется сходящимся в точке x=x0, если в этой точке |
||||||||||
+1 ∫∞ ( ) . |
|
|
|
∫ +1 |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
сходятся последовательности его частичных сумм x0: |
||||||
+1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
lim |
( |
) < ( ). Совокупность всех значений x, для |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
→∞ |
0 |
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
которых сходится функциональный ряд, называется областью |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
сходимости функционального ряда. |
|
51. Свойство правильно сходящихся рядов. |
52. Степенные ряды основных элементарных функций. Ряд |
||||
Последовательность непрерывных в точке функций сходится к |
Тейлора. |
|
|
|
|
функции непрерывной в этой точке. |
Пусть функция f(x) бесконечно дифференцируема в некоторой |
||||
1. Если последовательность функций f1(x), f2(x), f3(x) |
∞ ( )( ) |
|
|||
|
окрестности точки a. Формальный ряд ∑ =0 |
|
|
( − ) |
|
……..fn(x),… непрерывных на отрезке [а, в] равномерно |
! |
||||
|
|
||||
называется рядом Тейлора функции f в точке a. |
|
||||
сходится к функции f(x), то функция f(x) непрерывна на отрезке |
|
||||
|
|
|
|
||
[а, в]. |
|
|
|
|
|
2. Сумма равномерно сходящегося ряда ∑un (х) на отрезке [а, |
|
|
|
|
|
в] с непрерывными членами является непрерывной функцией. |
|
|
|
|
|
3. Если последовательность непрерывных функций f1(x), f2(x), |
|
|
|
|
|
f3(x) ……..fn(x),… равномерно сходится к функции f(x) на |
|
|
|
|
|
отрезке [а, в], то числовая последовательность ∫ba f1(x) ; ∫ba f2(x) ; |
|
|
|
|
|
∫ba f3(x)….. ∫ba fn(x) сходится и ее предел равен∫ba f (x). |
|
|
|
|
|
4. Если ряд ∑un (х), где un (х)- непрерывная функция на [а, в] |
|
|
|
|
|
равномерно сходится к функции S(x), то ряд составленный из |
|
|
|
|
|
интегралов членов этого ряда |
|
|
|
|
|
∫ba u1(x)dx + ∫ba u2(x)dx + ∫ba u3(x)dx +…..+ ∫ba un(x)dx +…. |
|
|
|
|
|
сходится к интегралу от суммы ряда по этому отрезку ∫ba |
|
|
|
|
|
Sn(x)dx. |
|
|
|
|
|
5. Если последовательность непрерывно дифференцируемых |
|
|
|
|
|
функций f1(x), f2(x), f3(x) ……..fn(x),… сходится к функции f(x) |
|
|
|
|
|
на отрезке [а, в], а последовательность производных этих |
|
|
|
|
|
функций |
|
|
|
|
|
f ‘1(x), f ‘2(x), f ‘3(x) ……..f ‘n(x),… равномерно сходится на этом |
|
|
|
|
|
отрезке, то ее предел равен f ‘(x). |
|
|
|
|
53. Применение степенных рядов.
1 способ. (метод неопределенных коэффициентов) Этот метод наиболее удобен для ЛДУ с переменными
коэффициентами. |
|
Пусть требуется решить ДУ: |
|
с начальными условиями: |
|
Предполагая, что коэффициенты |
и свободный |
член разлагаются в ряды по степеням |
, |
сходящиеся в некотором интервале |
, |
искомое решение y = y(x) ищем в виде степенного ряда с неопределенными коэффициентами:
Коэффициенты |
определяются при помощи |
начальных условий: |
|
Для нахождения последующих коэффициентов дифференцируем ряд два раза (в зависимости от порядка ДУ) и подставляем в выражение для функции у и ее производной в уравнение (1), заменив в нем их разложениями.
В результате получаем тождество, из которого методом неопределенных коэффициентов находим недостающие коэффициенты. Построенный ряд (2) сходится в том же интервале и служит решением уравнения.
2 способ (метод последовательного дифференцирования) Решение у = у(х) уравнения ищем в
виде ряда Тейлора.
При этом первые 2 коэфф. находим из нач. условий Подставив в уравнение (1) находим третий коэфф.
. Значения …….. находим путем последовательного
дифференцирования уравнения(1) по х и вычисления производных при . Найденные значения производных(коэффициентов) подставляем в равенство(3).
Продолжение вопроса 52.
Степенным рядом называется ряд вида
0 + 1 + 2 2+… + +…= ∑∞=0 .
Теоремы Апеля: Если степенной ряд 0 + 1 + 2 2+… +
+…= ∑∞=0 сходится при x = x1 ≠ 0, то он сходится и притом абсолютно для всех |x|<|x1|.
Если при х = х1 ряд расходится, то он расходится для всех
|x|>|x1|.
Свойства:
1.Сумма S(x) степенного ряда
∑∞=0 nxn = a0 + a1x + a2x2 + … + anxn + …
является непрерывной функцией в интервале сходимости
(-R; R).
2.Степенные ряды ∑∞=0 и ∑∞=0 , имеющие радиусы сходимости R1 и R2, можно почленно складывать,
вычитать и умножать. Радиус сходимости произведения, суммы и разности рядов не меньше, чем меньшее из чисел
R1 и R2.
3.Степенной ряд внутри интервала сходимости можно почленно дифференцировать; при этом для ряда
( ) = 0 + 1 + 2 2 + 3 3+… + +… (1)
при –R<x<R выполняется равенство
′( ) = 1 + 22( ) + 33 2+… + −1+… (2)
4.Степенной ряд можно почленно интегрировать на каждом отрезке, расположенном внутри интервала сходимости; при этом для ряда (1) –R<a<x<R выполняется
равенство |
|
|
|
∫ |
( ) = |
|
∫ |
|
∫ |
|
+ ∫ |
|
|
0 + |
1 |
2 2 +… + ∫ |
+… (3) |
|||
|
|
|
|
|
|
|
Ряды (2) и (3) имеют тот же радиус сходимости, что и исходный степенной ряд.
54. Ряд Фурье.
Определение. Рядом Фурье для функции f(x) называется тригонометрический ряд, коэффициенты которого являются коэффициентами Фурье. Если ряд Фурье функции f(x) сходится к ней во всех ее точках непрерывности, то говорят, что функция f(x) разлагается в ряд Фурье.
Тригонометрический ряд Фурье непрерывной функции
f(x) с периодом 2п
где
Тригонометрический ряд Фурье кусочно-гладкой
функции f(x) периода 2l
В точках разрыва функции f(x) сумма ряда Фурье
кусочно-гладкой функции f(x) периода |
2l равна |
Если 2l-периодическая функция f(x) |
четная, то |
|
|
Если 2l-периодическая функция f(x) нечетная, то