sbornik_lab_po_TOT
.pdf
|
61 |
Рис. 2.5.2. Схема (а) и панель управ- |
ления (б) установки для исследова- |
ния0 эффекта Джоуля-Томсона
Шкала манометра градуирована в кг/см2 . Расход воздуха измеряется с по-
мощью ротаметра 4, градуировочная характеристика которого представлена на рис. 2.5.3.
Деление шкалы ротаметра Рис. 2.5.3. Градуировочная кривая ротаметра
Порядок выполнения работы
1.Поворачивают кран регулировки давления 3 до упора по часовой стрелке.
2.Включают установку тумблером «Сеть» 1. Включают измеритель тем-
пературы 5 тумблером 6.
3.Измеряют температуру воздуха Т1 на входе и Т2 на выходе из дросселя
12. Если показания меняются в пределах ± 0,1°C, то можно начинать опыт.
4.Тумблером 2 включают компрессор и краном 3 устанавливают началь-
ное избыточное давление на входе р1 = 5 кг/см2 . По показаниям рота-
метра (~50 дел. шкалы) определить объемный расход воздуха G через дроссель.
|
62 |
5. При достижении стационарных |
значений температур Т1 и Т2 по |
показаниям измерителя температуры 7 производят отсчет температур
T1 и Т2.
6.Повторяют измерения, описанные в п. 4 .. . 5 , для давлений на входе р1
=7 и 10 кг/см2. Данные заносят в табл. 2.5.2.
Та б ли ц а 2 . 5 . 2
Номер |
T1 |
T2 |
T |
G |
p1 |
p2 |
|
p |
v1 |
v2 |
|
|
|
|
|
опыта |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
°С |
|
л/ч |
2 |
|
3 |
|
2 |
°C |
||||||
|
|
|
кг/см |
|
м /кг |
К/(кг/см ) |
|||||||||
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
7.Для каждого опыта методом последовательных приближений рассчи-
тывают по формуле (2.5.11) величины v1 и v2, соответствующие экспе-
риментальным значениям р1, T1 и р2, Т2, соответственно. Полученные значения v заносят в табл. 2.5.2.
8.По формуле (2.5.10) вычисляют коэффициенты ah1 и ah2, соот-
ветствующие значениям v1, T1 и v2, T2, определенным в п. 7. Результа-
ты вычислений заносят в табл. 2.5.2.
9.По формуле (2.5.12) определяют интегральный эффект Джоуля-
Томсона |
для |
воздуха |
Т(р) |
при |
значении |
=(ah1 +ah2 ) / 2 , соответствующем температуре T = (Т1 + Т2)/2. Значе- |
|||||
ния Т(р) заносят в табл. 2.5.2. |
|
|
|
||
10.Определяют |
интегральный эффект |
Т(э) по эмпирической формуле |
|||
Джоуля-Томсона (2.5.13) при опытных значениях Т1 и |
р. Результаты |
||||
расчета заносят в табл. 2.5.2. |
|
|
|
||
11.Сравнивают экспериментальные и расчетные значения |
Т, полученные |
||||
в п. 10 и 11, и делают выводы. |
|
|
|
63
Лабораторная работа №7
«Определение термического сопротивления сыпучего слоя»
Расчётная схема опыта, основные обозначения и структура уравнений, используемые в работе, совпадают с описанными в работе ТМО-2. Существенными отличиями являются конструкция установки и то, что в данной работе зависимость теплопроводности материала от температуры требуется пред-
ставить в виде эмпирической функции.
В общем случае средняя теплопроводность слоя определяется соотношением
(3.3.1)
где— температура на внутренней поверхности тела; t2 — температура на внешней поверхности тела. При линейной зависимости теплопроводности от температуры = A+Bt после интегрирования получим
(3.3.2)
Тепловой поток через цилиндрическую стенку рассчитаем на основе закона Фурье
(3.3.3)
где F = 2 rL — площадь изотермической поверхности на текущем радиусе цилиндра длиной L. Подставляя F, разделяя переменные и ин-
тегрируя уравнение (3.3.3) в пределах от r1 до r2 и от t1 до t2, получим
(3.3.4)
и, далее в соответствии с равенством (3.2.2) найдём
(3.3.5)
64
Эксперименты показывают, что для большинства сыпучих материалов зависимость теплопроводности от температуры можно считать линейной,
следовательно, для сыпучих материалов справедлива формула (3.2.2)
(tcp )= A + B |
(3.3.6) |
Важно, что формула (3.3.6) задаёт расчётную температуру как средне-
арифметическую температуру стенки.
Экспериментальная установка
Экспериментальная установка (рис 3.3.1) состоит из двух коаксиально распо-
ложенных металлических труб 1 и 2, между которыми помещается испытуе-
мый материал 3. Коаксиальность труб обеспечивается специальными крыш-
ками 5 и 8.
Слой испытуемого материала нагревается тремя автономными нагревателями
4, 6 и 7, выполненными из нихромовой проволоки, намотанной на толсто-
стенную фарфоровую трубку, вставленную в полость трубы 2. Средний на-
греватель 4 является основным, он предназначен для нагревания рабочего участка слоя с размерами L = 0,5 м, r1 = 9,75*10-3 м и r2 = 21-10-3 м.
Нагреватели 6 и 7 компенсируют тепловые утечки в осевом направлении и моделируют «бесконечность» рабочего участка: в его пределах задача тепло-
проводности остаётся одномерной, температура меняется только в радиаль-
ном направлении. Тепловой поток Q (джоуль-ленцев поток в цепи основного нагревателя 4) измеряется ваттметром PW. Реостатами РА регулируют мощ-
ность охранных нагревателей 6 и 7.
65
Рис. 3.3.1. Установка для определения теплопроводности сыпучего материала
Все нагреватели и подводящие провода изолированы шамотной глиной. Тем-
пературы наружной и внутренней поверхностей рабочего участка слоя изме-
ряются термопарами t1-t4. Первые две термопары расположены на внутрен-
ней поверхности трубы 1, остальные — на наружной поверхности трубы 2.
Показания термопар t1 и t2 могут несколько отличаться друг от друга вслед-
ствие различных условий теплообмена в свободном потоке воздуха на верх-
нем и нижнем участках горизонтальной трубы. Поэтому температуру на на-
ружной и внутренней поверхностях рабочего слоя определяют как среднюю арифметическую из показаний термопар.
На наружной поверхности трубы 2 по концам рабочего участка заделаны контрольные термопары t0 и t5. Провода термопар изолированы фарфоровы-
ми трубочками и выведены наружу через слой испытуемого материала и от-
верстия в крышках 5, 8 и подключены к измерителю температуры 2ТРМО 9
через переключатель 10.
Порядок выполнения работы
66
-Включают ток в цепях нагревателей. После установления за-
данного теплового режима на рабочем участке регулируют мощность ком-
пенсационных нагревателей. Для этого измеряют температуры t0, t3 и t5.
Если показания совпадают, установка настроена правильно. В противном случае изменяют положения движков на реостатах R. Измерения повторя-
ют через 3-5 мин. и результаты заносят в табл. 3.3.1.
Таб ли ца 3 . 3 . 1
Номер опыта
°С
1
….
2. После выравнивания температуры по длине рабочего участка переходят к измерениям температур в среднем сечении. Через каждые 5 мин регистриру-
ют показания термопар t1-t4 при постоянном тепловом потоке (Q = const) до тех пор, пока показания термопар не перестанут меняться во времени.
3. Результаты измерений заносят в табл. 3.3.2. Данные последнего ряда от-
счетов используются для определения теплопроводности, так как только они будут соответствовать стационарному тепловому режиму.
Радиальный тепловой поток на рабочем участке
Q = W, Вт,
где W — электрическая мощность в цепи нагревателя 4, определяемая с по-
мощью ваттметра PW.
Опыт повторяют при другом тепловом режиме (задаёт преподаватель).
Номер опыта
Т аб лица 3 . 3 . 2
Температура
Q W |
внутренней трубы |
наружной трубы |
X |
|
|
|
|
67
|
|
|
t3 |
t4 |
tcp1 |
|
t1 |
t2 |
tcp2 |
|
|
Вт |
|
|
|
°С |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Обработка и оформление результатов
Результаты, полученные при выполнении п. 3 и 4, обрабатывают в следую-
щем порядке:
-Для каждого режима определяют Q, tcp1, tcp2, tcp = (tcp1+ tcp2)/2 и по формуле (3.3.5) определяют (tcp).
-Из совместного решения двух уравнений (3.3.6) находят коэф-
фициенты A и B.
-В координатах X - tcp строят линейную зависимость (3.3.6).
Полученные результаты сравнивают с табличными данными (теплопро-
водность песка 0,2.. .0,4 Вт/(м*К) в диапазоне t=0.160 °С) и делают выводы.
Лабораторная работа №8
«Исследование процесса теплоотдачи в ограниченном объеме при сво-
бодном движении воздуха»
1. Цель работы Определение эквивалентного коэффициента теплопроводности, установление
его зависимости от температурного напора и сравнение опытных данных с расчетными.
-Основные теоретические положения
Теплообмен при естественной (свободной) конвекции во многом зависит от объема пространства, окружающего поверхность нагрева.
В ограниченном пространстве он характеризуется взаимным влиянием на-
грева и охлаждения жидкости (газа): взаимодействие восходящих и нисхо-
дящих потоков усложняет процесс теплообмена. В практических расчетах
68
сложный процесс конвективного теплообмена принято рассматривать как элементарное явлениете плопроводности. В этом случае вводят так называе-
мый эквивалентный коэффициент теплопроводности X экв, учитывающий те-
плопроводность среды и
перенос теплоты за счет конвекции, т.е. экв = экв + конв.
Конвективный тепловой поток QK в цилиндрическом зазоре, образован-
ном двумя вертикальными трубами (труба в трубе), определяется по формуле
(7)
где tc1, tc2 - температуры внешней поверхности внутренней трубы и внутрен-
ней поверхности наружной трубы, °С;
d1 - наружный диаметр внутренней трубы, мм; d2 - внутренний диаметр наружной трубы, мм; l - высота цилиндрического зазора, м.
Академиком М.А. Михеевым предложена зависимость для определения расчетного значения эквивалентного коэффициента теплопроводности при
свободном движении в ограниченном объеме: |
|
, |
(8) |
где - коэффициент конвекции;
ж
- число Грасгофа, учитывающее действие подъемных (ар-
химедовых) сил;
Рrж - число Прандтля, характеризующее физические свойства среды;
- коэффициент объемного расширения (для газов );
- температура газа, К; g - ускорение свободного падения, м2/с;
- толщина цилиндрической прослойки, м.
Формула (8) справедлива при значениях > 103 .
69
При вычислении чисел подобия за определяющий размер принимается толщина цилиндрической прослойки = 0,5(d2 – d1), а за определяющую температуру - средняя температура жидкости tж = 0,5(tc1 + tc2). При
< 103 =1.
3. Методика выполнения работы
Опытная установка (рис. 3) состоит из двух вертикальных труб 2 и 3 разного диаметра (труба в трубе). Внешний диаметр внутренней трубы 2 d1=28 мм, а
внутренний диаметр внешней трубы 3 d2=43 мм; трубы имеют одинаковую длину 1=820 мм. Электрический нагреватель 4 расположен внутри трубы 2.
Мощность нагревателя регулируется лабораторным автотрансформатором и измеряется ваттметром 5. Температуры поверхности труб измеряются хро-
мель-копелевыми термопарами, расположенными на соответствующих по-
верхностях нагрева (по три термопары на каждой трубе). Термопары под-
ключены к автоматическому потенциометру 1 (точки 1', 2', 3' - температуры поверхности внутренней трубы; точки 4', 5', 6' - температуры - наружной),
показывающему температуру поверхности непосредственно в градусах.
Рис. 3
Порядок выполнения работы включает:
1. Включить питание установки. Установить мощность электронагревателя в
пределах 50 - 100 Вт.
70
2.Сделать 2 - 3 записи показаний приборов при установившемся тепловом режиме (при постоянстве температур во времени) и произвести расчет режима.
3.Провести опыты при различных режимах (в пределах мощности нагревателя
50100 Вт).
4. Данные измерений и расчетов свести в таблицу по форме 3.
Форма 3
Геометрические параметры труб: d1=…, м; d2=..., м; F1=πd11…,м2; F2=πd21=...,
м2; 1=..., м. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Степень черноты труб: |
1= 2=0,35; |
пр=.... |
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
№ |
Q |
t1 |
t2 |
t3 |
|
tc1 |
t4 |
t5 |
t6 |
tc2 |
tcp |
Qл |
Qк |
|
Оп. |
Bт |
°С |
°С |
°С |
°С |
°С |
°С |
°С |
°С |
K |
Вт |
Вт |
Вт/(М*К) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Обработка экспериментальных данных. Для установившегося теплового режима эквивалентный коэффициент теплопроводности вычисляется по уравнению
(9)
где =tc1-tc2 - разность средних температур поверхностей труб, °С; d1 - наружный диаметр внутренней трубы, мм;
d2 - внутренний диаметр наружной трубы мм;
1 - длина труб, м;
- конвективный тепловой поток, Вт.
Конвективный тепловой поток через цилиндрический зазор QK=Q-, где Q -
мощность нагревателя, Вт; -тепловой поток за счет излучения, вычисляет-
ся по формуле
(10)
где - приведенная степень черноты
Со=5,67 Вт/(м -К ) - коэффициент излучения абсолютно черного тела,