L05-Релятивистская механика
.pdfСледует найти такое выражение для импульса, чтобы
закон сохранения импульса был инвариантен по отношению к преобразованиям Лоренца. При этом
|
будем иметь в виду, что при малых скоростях (V << c) |
|||||||||||||||
|
релятивистское выражение для импульса должно |
|||||||||||||||
|
переходить в ньютоновское выражение |
|
|
al |
||||||||||||
|
p = mv = m |
dr |
→ |
|
|
|
|
|
|
i |
||||||
|
dt |
|
|
|
|
|
|
n |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
p = |
|
|
mv |
|
t |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
de |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
p = m v |
|
|
|||||
|
Такое выражение следующее |
|
|
|
v2 |
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1− c2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
i |
|
|
|
|||
|
Его можно объяснить и так – импульс как и в |
|
||||||||||||||
|
ньютоновской механике |
|
rf, но масса не |
|
||||||||||||
|
инвариантна и зависит от скорости по закону |
|
||||||||||||||
|
mr = |
|
m |
|
|
|
|
C |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1− |
v2 , где m – массаonпокоя, а |
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
c2 |
y |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
mr – релятивистская масса. |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
§ 43. Релятивистские выражения для силы и |
|
||||||||||||||
|
энергии |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
m |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
Второйpanзакон Ньютона гласит, что производная |
|
||||||||||||||
o |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
C |
импульса частицы (материальной точки) по времени |
равна результирующей силе, действующей на частицу. Уравнение второго закона оказывается
инвариантным относительно преобразований Лоренца, если под импульсом подразумевать
величину
p = |
|
mv |
|
|
|
|
|
|
|
1− v2
c2
Следовательно, релятивистское выражение второго
закона Ньютона имеет вид
|
|
|
i |
|
|
|
|
|
al |
Соотношение ma = F |
|
t |
||
- в релятивистском случае |
||||
|
|
|
n |
|
неприменимо, а ускорение и сила в общем случае не |
||||
коллинеарны. |
i |
|
||
|
|
|
||
|
|
|
de |
|
Формулы преобразований компонентf силы |
|
|||
следующие: |
on |
|
|
|
|
|
|
|
|
( β = vo/c, v' — скорость частицы в системе К'). |
|
|||
|
C |
|
|
|
Если в системе Кy' действующая на частицу сила F' |
||||
перпендикулярна к скорости частицы v', скалярное |
||||
произведение F'V' равно нулю и первая из этих |
|
|||
формул упрощается: |
|
|
|
|
|
pan |
|
|
|
m |
|
|
|
|
o |
|
|
|
|
Чтобы найти релятивистское выражение для энергии, |
||||
Cумножим релятивистский второй закон Ньютона на |
перемещение частицы ds=v dt. В результате получим
Правая часть этого соотношения дает работу dA, совершаемую над частицей за время dt. Эта работа
результирующей всех сил идет на приращение
кинетической энергии частицы. Следовательно, левая |
|||||
часть соотношения должна быть истолкована как |
|||||
|
|
|
|
al |
|
приращение кинетической энергии Т частицы за |
|||||
время dt. Таким образом, |
i |
||||
t |
|||||
|
|
|
|||
|
|
|
n |
|
|
Интегрирование полученного соотношения и выбор |
|||||
константы интегрирования выполняется с учетом |
|||||
|
|
f |
|
|
|
того, что кинетическая энергия должна обращаться в |
|||||
нуль при v=0. Отсюда для константыideполучается |
|||||
значение, равное −mc2 |
on |
|
|
||
и тогда релятивистское |
|
||||
выражение для кинетической энергии частицы имеет |
|||||
вид |
C |
|
|
||
|
|
|
|
||
|
y |
|
|
|
|
pan |
|
|
|
||
В случае малых скоростей (v<< c) выражение можно |
|||||
переписать |
|
|
|
|
|
m |
|
|
|
|
|
o |
|
|
|
|
|
Это ньютоновское выражение для кинетической |
|
||||
энергии частицы. Этого и следовало ожидать, |
|
||||
поскольку при скоростях, много меньших скорости |
|||||
света, все формулы релятивистской механики должны |
|||||
Cпереходить в соответствующие формулы |
|
|
|||
ньютоновской механики. |
|
|
Рассмотрим свободную частицу (т. е. частицу, не подверженную действию внешних сил), движущуюся со скоростью V. Имеются все основания (см. ниже)
приписать свободной частице, кроме полученной |
|||
кинетической энергии, дополнительную энергию, |
|||
равную |
|
al |
|
|
|
i |
|
|
|
t |
|
Таким образом, полная энергия свободной частицы |
|||
|
|
de |
|
|
|
2 |
|
определяется выражением Е=Т+Е0=Т+mcn. |
|||
Тогда, получим, что |
i |
||
f |
|||
|
|
||
При V=0 это выражение переходит в |
|||
Поэтому Е0 |
C |
|
|
называют энергиейonпокоя. Эта энергия |
|||
|
y |
|
|
представляет собой внутреннюю энергию частицы, не |
|||
связанную сдвижением частицы как целого. |
|||
pan |
|
||
Полученные формулы справедливы не только для |
|||
частицы, но и для сложного тела, состоящего из |
|
многих частиц. Энергия Ео такого тела содержит в |
|
|
себе, помимо энергий покоя входящих в его состав |
|
|
частиц, также кинетическую энергию частиц |
|
|
(обусловленнуюm |
их движением относительно центра |
oмасс тела) и энергию их, взаимодействия друг с |
||
C |
другом. В энергию покоя, как и в полную энергию, не |
входит потенциальная энергия тела во внешнем силовом поле.
Исключив скорость V, получим выражение полной энергии частицы через импульс р:
В случае, когда р<<mc, эту формулу можно |
|
|
||||||
представить в виде |
|
|
|
|
|
|
i |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
al |
Заметим, что Ньютоновское выражение для |
t |
|||||||
|
|
|||||||
|
|
mv |
2 |
|
2 |
|
|
|
кинетической энергии равно T = |
|
= |
pn |
|
||||
|
|
2m |
|
|
|
|||
|
2 |
|
|
|
|
|||
Полезна также формула |
i |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
||||
|
|
de |
|
|
||||
|
f |
|
|
|
|
|
Интересен сформированный из полученных формул |
|
|
инвариант, т. е. величину, onне изменяющуюся при |
|
|
преобразованиях Лоренца: |
|
|
C |
|
|
y |
|
|
(напомним, что масса m и скорость с являются |
|
|
инвариантными величинами). |
|
|
§ 44. Преобразованияpan |
импульса и энергии |
|
Полнаяmэнергия Е и импульс р не являются |
|
o |
|
|
C |
инвариантами. Действительно, обе величины зависят |
|
от V, скорость же в различных системах отсчета |
имеет неодинаковое значение.
Энергия и импульс при переходе от одной системы отсчета к другой преобразуются так:
|
|
|
|
|
|
|
al |
|
|
|
|
|
|
i |
|
|
|
|
|
|
|
t |
|
|
|
|
|
|
|
n |
|
|
|
|
|
|
|
de |
|
Из сопоставления формул следует, что компоненты |
|||||||
импульса ведут себя при преобразованиях как |
|
||||||
|
|
|
|
|
i |
|
|
координаты, а энергия - как время. |
|
||||||
|
|
m |
|
|
f |
|
|
|
|
|
|
on |
|
|
|
§ 45. Взаимосвязь массы и энергии |
|
||||||
|
|
|
|
C |
|
|
|
Воспользовавшись релятивистской массой |
|
||||||
mr = |
|
|
|
y |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
v2 |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
||
|
1− c2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
pan |
|
|
|
||
формулу |
|
|
|
|
|
||
m |
|
|
|
|
|
||
можно написать в виде |
|
|
|
||||
Отсюда вытекает, что энергия тела и его |
|
||||||
oрелятивистская масса всегда пропорциональны друг |
|||||||
другу. Всякое изменение энергии тела ΔЕ |
|
||||||
Cсопровождается изменением релятивистской массы |
|||||||
тела mr=ΔЕ/с2 и, наоборот, всякое изменение |
|
||||||
релятивистской массы |
mr сопровождается |
|
|||||
изменением энергии тела ΔЕ = с2 mr |
|
Это утверждение носит название закона взаимосвязи релятивистской массы и энергии.
Пропорциональность между релятивистской массой и
|
энергией приводит к тому, что утверждение о |
al |
||
|
сохранении суммарной релятивистской массы частиц |
|||
|
|
|
i |
|
|
представляет собой сказанное иными словами |
|
||
|
утверждение о сохранении суммарной полной |
|
||
|
|
|
n |
|
|
энергии. В связи с этим не принято говоритьtо законе |
|||
|
|
de |
|
|
|
сохранения релятивистской массы как об отдельном |
|||
|
законе. |
f |
|
|
|
В противоположность релятивистскойi |
массе |
|
|
|
суммарная масса покоя системы взаимодействующих |
|||
|
частиц не сохраняется. |
|
|
|
|
C |
|
|
|
|
Например: Работа атомныхonэлектростанций |
|
||
|
y |
|
|
|
|
основывается на цепной реакции деления ядер урана |
|||
|
(или плутония) при захвате медленных нейтронов). |
|||
|
Деление осуществляется разными путями. Один из |
|||
|
них выглядит следующим образом: |
|
|
|
|
m |
|
|
|
|
Захвативpanнейтрон, ядро урана распадается на ядро |
|||
o |
|
|
|
|
C |
цезия с массовым числом 140 и ядро рубидия с |
|
массовым числом 94. Кроме того, выделяется два нейтрона. Суммарная масса покоя урана-235 и
нейтрона превосходит суммарную массу покоя частиц в правой части формулы примерно на 4-10-28 кг.
Отвечающая этому избытку массы внутренняя энергия, равная
превращается в кинетическую энергию образующихся частиц (осколков деления) и в энергию электромагнитного излучения, возникающего при делении.
|
§ 46. Частицы с нулевой массой |
i |
||
|
|
|
||
|
|
|
|
al |
|
Положив в формуле для полной энергии |
t |
||
|
n |
|
||
|
|
|
|
|
|
m равной нулю, получим соотношение |
|
|
|
|
Е = ср, |
i |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
de |
|
|
|
которое согласуется с формулойfдля импульса |
|
||
|
только при условии, что v on= c. Отсюда следует, что |
|||
|
частица с нулевой массой всегда движется со |
|
||
|
|
C |
|
|
|
скоростью света в вакууме. Это световая частица или |
|||
|
фотон. |
y |
|
|
|
Энергия фотона определяется формулой |
|
|
|
|
|
pan |
|
|
|
где h - постоянная Планка, ν —частота света. Фотон |
|||
|
обладает импульсом |
|
|
|
|
m |
|
|
|
o |
|
|
|
|
C |
|
|
|
|
Свет представляет собой поток фотонов. При
поглощении света или отражении его от поверхности какого-либо тела этому телу сообщается импульс, что
|
проявляется в виде давления, оказываемого светом на |
|||
|
тело. Световое давление измерил Лебедев в 1900 г. |
|||
|
|
|
|
al |
|
Результаты измерений оказались в полном согласии с |
|||
|
теорией. |
|
i |
|
|
|
n |
|
|
|
|
|
|
|
|
Общая теория относительности (ОТО) представляетt |
|||
|
|
de |
|
|
|
собой релятивистскую теорию гравитации. В случае |
|||
|
слабых гравитационных полей и малых скоростей |
|||
|
ОТО переходит в ньютоновскую теорию (в закон |
|||
|
всемирного тяготения). Фотон движетсяi |
со скоростью |
||
|
|
f |
|
|
|
с; поэтому формулы ньютоновской теории к нему |
|||
|
неприменимы. |
|
|
|
|
Согласно ОТО воздействиеonгравитационного поля на |
|||
|
частицу определяется ее энергией и импульсом, а не |
|||
|
|
C |
|
|
|
массой. Поэтому, хотя фотон и безмассовая частица, |
|||
|
|
y |
|
|
|
он подвержен действию гравитационных полей. |
|
||
|
Для случая, когда фотон движется вдоль линий |
|
||
|
гравитационного поля, результаты ОТО совпадают с |
|||
|
результатами, получающимися в ньютоновской |
|
||
|
теории дляpanчастицы с массой m = hν/c2. |
|
|
|
|
m |
|
|
|
|
Однако в случае, когда фотон движется «поперек» |
|||
o |
|
|
|
|
C |
поля, результаты ОТО и ньютоновской теории резко |
|||
расходятся, причем с экспериментом согласуются |
данные, получаемые ОТО. Поэтому нельзя считать, что фотон обладает массой m = hν/c2.
Фотон безмассовая частица.
|
Фотоны, приходящие на Землю от Солнца, движутся |
||||
|
вдоль линий гравитационных полей. В поле Солнца |
||||
|
силы тяготения совершают над фотоном |
|
|
||
|
отрицательную работу, в поле Земли работа сил поля |
||||
|
положительна. |
|
|
al |
|
|
|
|
|
i |
|
|
Однако поле Солнца намного сильнее поля Земли. |
||||
|
|
|
|
n |
|
|
Поэтому в сумме совершаемая над фотономtработа |
||||
|
|
|
de |
|
|
|
отрицательна, что приводит к уменьшению энергии |
||||
|
фотона. Уменьшение энергии сопровождается |
|
|||
|
уменьшением частоты света. Это уменьшение носит |
||||
|
|
f |
|
|
|
|
название гравитационного красногоiсмещения |
|
|||
|
|
on |
|
|
|
|
(частота красного света меньше, чем фиолетового). |
||||
|
|
C |
|
|
|
|
|
y |
|
|
|
|
|
pan |
|
|
|
|
m |
|
|
|
|
o |
|
|
|
|
|
C |
|
|
|
|
|