Kospekt_lektsy_po_fiz_khimii
.pdf
|
dx1 |
= |
|
|
H1 |
|
. |
(71) |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
dT |
|
∂G |
|
||||||
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
T |
1 |
|
|
|
|||
|
|
|
∂x |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
1 |
|
P,T |
|
|
Здесь H1 = H1 − H1o – дифференциальная теплота растворения твердого растворителя при условии равновесия его с раствором данного состава при заданных значениях температуры и давления. Она складывается из теплоты плавления растворителя и теплоты смешения. Если преобладает первое слагаемое, то Н > 0. Удобнее в полученном уравнении использовать в качестве независимой переменной не x1, а x2 = 1 – x1. Так как dx1 =– dx2, то
|
dx2 |
= − |
|
|
H1 |
|
. |
(72) |
||
|
dT |
|
∂ |
|
|
|
||||
|
|
G |
|
|
|
|||||
|
|
|
T |
1 |
|
|
|
|||
|
|
|
∂x |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
1 |
|
P,T |
|
|
Из полученного уравнения (72) следует, что с увеличением концентрации растворенного вещества 2 температура начала кристаллизации растворителя из жидкого раствора понижается (рисунок 28).
T |
T |
T1 пл
T1кип
0 |
x2 |
0 |
x2 |
Рисунок 28 – Зависимости температуры замерзания и кипения раствора от концентрации растворенного вещества
Применение общего уравнения к идеальным и бесконечно разбавленным растворам
Зависимость температуры замерзания идеального бинарного раствора от концентрации
Поступим по аналогии с тем, как мы преобразовывали общее уравнение для температурной зависимости растворимости (см. лекцию 10) найдем производную в знаменателе уравнения (71), полагая, что в идеальном растворе активности компонентов равны их мольным долям. Тогда для концентрационной зависимости температуры замерзания идеального раствора получим уравнение
d ln x |
|
= |
H |
1 |
|
|
|
|
1 |
|
|
, |
(73) |
||
|
|
|
|||||
|
dT |
|
равн |
RT 2 |
|
|
которое также называется уравнением Шредера. Здесь дифференциальная теплота растворения Н1 равна теплоте плавления растворителя Н1пл, следовательно, она
81
положительна. Таким образом, при повышении концентрации растворителя растет и температура замерзания раствора, или температура кристаллизации растворителя из раствора.
В уравнении (73) нет характеристик растворенного вещества, т.е. растворение в идеальном растворе одного и того же количества различных веществ приводит к одинаковому понижению температуры кристаллизации растворителя.
Далее, считая теплоту плавления растворителя постоянной (хотя при более строгом подходе следует учесть ее температурную зависимость), проинтегрируем уравнение (73) в пределах от x1 =1 до x1:
x1 |
H1пл |
T |
1 |
|
|
∫ d ln x1 = |
∫ |
dT , |
|||
R |
T 2 |
||||
1 |
|
T1пл |
|
|
откуда
ln x = |
H |
1пл |
|
1 |
− |
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
(74) |
|||
|
|
|
|
||||||
1 |
R |
|
|
|
T |
|
|||
|
T1пл |
|
|
|
|
Уравнение (74) есть уравнение линии ликвидус для идеальных растворов. Линия ликвидус – это линия в координатах температура-состав, отвечающая равновесному сосуществованию жидкого бинарного раствора и твердой фазы (рисунок 29).
T Линии
ликвидус
T2пл
T1пл
e
Tэ
x2э
0 |
x2 |
1 |
Рисунок 29 – Диаграмма состояния бинарной системы, в которой охлаждение жидких растворов сопровождается выделением кристаллов чистых веществ 1 или 2 (взаимно нерастворимы в твердом состоянии)
Уравнение (74) позволяет найти линии равновесия жидкий раствор-твердый растворитель для обоих компонентов бинарного идеального раствора. Линия ликвидус Т1пле на рисунке 29 отражает равновесие между жидким раствором и твердым веществом 1; линия ликвидус Т2пле – между жидким раствором и твердым веществом 2. Точка е – эвтектическая точка. Она принадлежит обеим линиям, поэтому отвечает трехфазному равновесию жидкого раствора и двух твердых веществ 1 и 2. Координаты эвтектической точки определяются пересечением двух линий ликвидус со стороны каждого из компонентов. Их можно найти, решая систему из двух уравнений Шредера для обоих компонентов:
82
|
= |
H |
1пл |
|
1 |
− |
1 |
|
|||||||
ln x |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
1 |
|
|
|
R |
|
|
|
|
|
T |
|
||||
|
|
|
|
|
|
T1пл |
|
|
|||||||
|
= |
|
H |
2 |
пл |
|
1 |
− |
1 |
|
|||||
ln x |
|
|
|
|
|
|
|
. |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
2 |
|
|
R |
|
|
|
|
|
T |
|
|||||
|
|
|
|
|
T2пл |
|
|
||||||||
В них две неизвестных величины – Т и x1 (x2 |
|
= 1 – |
x1). Применение правила фаз Гиббса к |
равновесию в эвтектической точке показывает, что С = К + 2 – Ф = 2 + 2 – 3 = 1, но так как давление слабо влияет на равновесия в конденсированных системах, то С = 0. Т.е. эвтектическая точка характеризуется единственным значением температуры Тэ и единственным значением концентрации x2э.
Жидкий раствор состава эвтектической точки вблизи Тэ называют жидкой эвтектикой, а смесь кристаллов веществ 1 и 2, полученную в результате его кристаллизации – твердой эвтектикой. Твердая эвтектика плавится подобно чистому веществу при постоянной температуре (С = 0).
Зависимость температуры кипения идеального раствора от концентрации растворенного вещества
Для описания равновесия идеального раствора с паром над ним формально могут быть использованы те же уравнения (73) и (74), что и для равновесия жидкого идеального раствора с твердым растворителем:
|
|
d ln x |
|
= |
|
|
H |
1 |
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
, |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
RT 2 |
|
|
|
|||||||||
|
|
|
dT |
|
|
равн |
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
= |
|
H |
1кип |
|
1 |
|
− |
1 |
|
|
|
||||
|
|
ln x |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
(75) |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
1 |
|
|
R |
|
|
|
|
|
|
T |
|
|||||
|
|
|
|
|
T1кип |
|
|
|
|
|||||||||
Различие состоит в том, что |
Н1 = |
Н1конд |
– |
теплота конденсации пара растворителя, |
||||||||||||||
следовательно, Н1 < 0. Но |
Н1конд = |
– Н1кип. |
Поэтому, согласно (75), |
с уменьшением |
концентрации растворителя, или с увеличением концентрации растворенного вещества, температура кипения раствора повышается (рисунок 28).
Зависимость температуры замерзания бесконечно разбавленного бинарного раствора от концентрации (криоскопия)
Поскольку по отношению к растворителю бесконечно разбавленный раствор является идеальным, полученное выше уравнение для идеального раствора (74) можно записать и для него:
ln x = |
|
H |
1пл |
1 |
− |
1 |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
, или |
||||
|
|
|
|
|
||||||
1 |
|
R |
|
|
T |
|
|
|||
|
|
T1пл |
|
|
|
|||||
ln x1 |
= − |
H1пл |
T |
, |
где |
|||||
RT1плT |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
83
DT = T1пл - T . Воспользуемся результатом разложения в ряд по степеням х функции ln(1+х)
при х®0 (ln(1+x) = x + 1 x + … » х) и ограничимся одним членом разложения: 2
ln x1 = ln(1 - x2 ) » -x2 .
В разбавленном растворе, кроме того, DТ мало, поэтому можно записать:
x2 = DH1пл2DT , или RT1пл
DT = |
RT 2 |
|
|
|
1пл |
x2 |
. |
(76) |
|
|
||||
|
DH1пл |
|
|
Видим, что в бесконечно разбавленных растворах понижение температуры кристаллизации растворителя пропорционально мольной доле растворенного вещества, причем коэффициент пропорциональности не зависит от природы растворенного вещества, так как не содержит его характеристик. Участок линии ликвидус в области концентраций, отвечающей бесконечно разбавленным растворам, представляется прямой линией.
Преобразуем уравнение (76), учитывая, что, как было показано выше,
x2 = M1 × m2 . M 2 m1
Тогда
|
M1 |
× |
m2 |
= DH1плDT |
, или |
|
|||||||||||
|
M |
|
|
|
|||||||||||||
|
2 |
|
m |
|
|
|
|
|
RT 2 |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
1пл |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
DT = |
|
RT 2 |
M |
1 |
× |
m |
= K |
m |
|
|
|
|
|||||
|
|
1пл |
|
|
2 |
2 |
|
. |
(77) |
||||||||
DH |
|
M |
|
m |
|
||||||||||||
|
|
1пл |
2 |
|
|
M |
2 |
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
Здесь К – криоскопическая постоянная растворителя, равная
K = |
RT 2 |
M |
1 |
|
|
|
1пл |
|
|
. |
(78) |
||
DH1пл1000 |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
Как видно из (78), криоскопическая постоянная зависит только от характеристик растворителя и не зависит от природы растворенного вещества. Размерность ее К/моль. Множитель «1000» в знаменателе появился в результате пересчета концентрации на
моляльность. Если предположить, что m1 = 1000 г, то отношение |
m2 |
– |
это моляльность |
|
M 2 |
||||
|
|
|
растворенного вещества, т.е. число молей растворенного вещества, приходящееся на 1000 г растворителя.
Как следует из уравнения (77), криоскопическая постоянная – это такое понижение температуры кристаллизации растворителя, которое наблюдалось бы в растворе одного моля
84
вещества в 1000 г растворителя, если бы до этой концентрации соблюдались свойства бесконечно разбавленных растворов.
С помощью уравнений (76)-(78) можно определить молекулярную массу растворенного вещества. Это называется криоскопией (наблюдение охлаждения).
Следует отметить, что полученные уравнения применимы, если отсутствует диссоциация растворенного вещества в растворе на ионы. В противном случае вводится поправка i – коэффициент Вант-Гоффа:
T = iK m2 ,
M 2
равный
i =1+α(s −1) ,
где α – степень электролитической диссоциации, s – число ионов, на которые распадается молекула растворенного вещества. Диссоциация приводит к более сильному понижению температуры кристаллизации раствора, чем в ее отсутствие.
Зависимость температуры кипения бесконечно разбавленного раствора от концентрации растворенного вещества
По аналогии с преобразованиями, выполненными в предыдущем разделе (криоскопия), можно получить соответствующее соотношение, связывающее концентрацию растворенного вещества с температурой кипения бесконечно разбавленного раствора:
T = E |
m2 |
|
, |
(79) |
|
M 2 |
|||||
|
|
|
в котором Е – эбулиоскопическая постоянная. Ее физический смысл состоит в следующем. Это повышение температуры кипения раствора, содержащего один моль растворенного вещества на 1000 г растворителя, если бы такой раствор можно было считать бесконечно разбавленным. Метод определения молекулярной массы растворенного вещества по повышению температуры кипения раствора называется эбулиоскопией.
Равновесие жидкого и твердого бинарных растворов
Очень часто при охлаждении раствора происходит кристаллизация не чистого растворителя, а твердого раствора на его основе. Это характерно для многих металлических систем. Условием равновесия жидкого и твердого растворов является равенство химических потенциалов растворенного вещества 2 в обеих фазах: μ2ж = μ2тв . Рассуждая аналогично тому, как мы делали при рассмотрении различных равновесий с участием растворов, и, полагая, что и жидкий, и твердый растворы идеальны, можно получить уравнение
|
x1ж |
H1пл |
1 |
|
1 |
|
|
|
||
ln |
|
= |
|
|
|
− |
|
|
, |
(80) |
тв |
R |
|
T |
|||||||
|
x1 |
T1пл |
|
|
|
|
или
85
ln |
x1ж |
= − |
H1пл |
T |
. |
(81) |
|
xтв |
RT |
||||||
|
|
T |
|
|
|||
1 |
|
1пл |
|
|
Уравнения (80) и (81) называются логарифмикой Шредера, или уравнением линий ликвидус и солидус. Здесь Т = Т1пл – Т. Из анализа этих уравнений вытекает, что, если x1тв = 1 , т.е. при охлаждении жидкого раствора выделяется чистый твердый растворитель, то
уравнение (80) переходит в ранее полученное для этого случая уравнение (74). Если Т > 0, т.е. Т1пл > T, и жидкий раствор начинает затвердевать при более низкой температуре, чем
ж
чистый растворитель, то ln x1 < 0 и
x1тв
x1ж < x1тв , или x2ж > x2тв ,
т.е. жидкий раствор обогащен растворенным веществом, по сравнению с твердым раствором (рисунок 30).
T
Tпл1 ликвидус
|
солидус |
|
0 x2тв |
x2ж |
x2 |
Рисунок 30 – Равновесие жидкого и твердого бинарных растворов. Твердые растворы затвердевают при более низкой температуре, чем чистый растворитель
Если, напротив, Т < 0, т.е. Т1пл < T, и жидкий раствор начинает затвердевать при более
ж
высокой температуре, чем чистый растворитель, то ln x1 > 0 и
x1тв
x1ж > x1тв , или x2ж < x2тв ,
т.е. твердый раствор обогащен растворенным веществом, по сравнению с жидким раствором (рисунок 31). Линия солидус указывает составы твердых растворов, находящихся в равновесии с жидкими растворами.
Надо помнить, что логарифмика Шредера получена в предположении идеальности жидких и твердых растворов. Поэтому естественно, что для реальных растворов наблюдаются отклонения от полученной зависимости и результатов расчетов по ней. Тем не менее, уравнения, позволяющие рассчитать линии ликвидус и солидус, описывают участки диаграмм состояния бинарных систем (см. ниже).
86
T
Tпл1
0 x2ж |
x2тв x2 |
Рисунок 31 – Равновесие жидкого и твердого бинарных растворов. Твердые растворы затвердевают при более высокой температуре, чем чистый растворитель
Диаграммы состояния простейших двухкомпонентных систем
Диаграмма состояния – это графическое изображение температур равновесного существования фаз в системе в зависимости от состава. Она строится на основании многочисленных опытов, в результате которых определяются температуры начала и конца кристаллизации сплавов различных составов для взятой пары компонентов, изучаются превращения, протекающие при кристаллизации и дальнейшем охлаждении. Диаграмма состояния системы дает представление о взаимодействии компонентов в жидком и твердом состояниях при различных составах и температурах.
Диаграмма состояния двойной системы строится в прямоугольной системе координат, где по вертикальной оси откладывается температура, а по горизонтальной – концентрация компонента в мас. %, мол. % или мольных долях. Любая точка на диаграмме называется фигуративной. Она определяет температуру и химический состав сплава путем проекции ее на соответствующие оси. Считается, что во всех системах выше линии ликвидус существует одна однородная жидкая фаза – жидкий раствор. Процессы кристаллизации и другие превращения при охлаждении подчиняются правилу фаз Гиббса, следовательно, являются равновесными, или обратимыми, а значит, протекающими бесконечно медленно. Диаграммы состояния строятся при постоянном давлении, поэтому правило фаз применимо к ним в форме С = К + 1 – Ф = 2 + 1 – Ф = 3 – Ф.
1.Диаграмма состояния, компоненты которой образуют непрерывный ряд твердых растворов
Этот тип диаграммы состояния характерен для металлов, имеющих одну и ту же кристаллическую структуру и небольшие различия размеров атомов. Благодаря очертаниям линий (рисунок 32) диаграмму с неограниченной растворимостью в твердом состоянии часто называют «сигарообразной». Примерами бинарных систем, имеющих этот тип диаграммы состояния, являются системы Ag-Au (для обоих металлов характерна гранецентрированная кубическая структура), K-Cs (металлы с объемноцентрированной кубической структурой), Ge-Si (оба вещества имеют кристаллические решетки типа алмаза), Bi-Sb (имеют ромбоэдрическую структуру в кристаллическом состоянии). В системах с обсуждаемым типом диаграммы состояния образуются твердые растворы замещения.
87
T |
жидкие |
|
|
|
|
Tпл2 |
|
|
растворы |
a |
|
|
|
||
|
|
b |
c |
|
|
|
d
e
твердые Tпл1 растворы
0 |
x2 |
1 |
Рисунок 32 – Диаграмма состояния двойной системы с неограниченной растворимостью в твердом состоянии
Рассмотрим охлаждение сплава, исходное состояние которого соответствует точке a на рисунке 32. В этой точке, соответствующей однофазному жидкому состоянию, С = 3 – 1 = 2, значит, можно произвольно изменять и температуру, и состав, не нарушая однофазного равновесия системы. При охлаждении жидкого сплава до температуры точки b, принадлежащей линии ликвидус, он оказывается в равновесии с твердым раствором состава точки с, лежащей на линии солидус. При равновесии двух фаз число степеней свободы понижается до С = 3 – 2 = 1. Это означает, что между составами сосуществующих жидкого и твердого растворов имеется функциональная связь. Она выражается в случае идеальных растворов логарифмикой Шредера. При любых значениях температуры и концентрации, лежащих между линиями ликвидус и солидус, система состоит из двух фаз – жидкого и твердого растворов. При охлаждении в интервале температур между точками b и e из жидкого раствора выпадают кристаллы твердого раствора, причем состав первого меняется по линии ликвидус на участке ad, а состав второго – по линии солидус, на участке ce. При обратимом (бесконечно медленном) проведении процесса в каждый момент времени система находится в равновесии. При этом ранее образовавшиеся (при более высоких значениях температуры) кристаллы твердого раствора в результате протекания диффузии изменяют свой состав так, что становятся равновесными с жидкой фазой. При температуре точки e процесс кристаллизации заканчивается, и дальнейшее охлаждение происходит в однофазном твердом состоянии системы – состоянии твердого раствора, состав которого соответствует составу сплава. В структуре полностью затвердевшего сплава присутствуют только кристаллы твердого раствора одинакового состава.
Форма «сигары» на диаграмме состояния определяется величиной и характером отклонения системы от идеальности (рисунок 33). Чем сильнее взаимодействуют друг с другом компоненты (отрицательные уклонения от идеальности, или от закона Рауля), тем более узкой оказывается область двухфазного равновесия. При пониженном взаимодействии разносортных частиц наблюдаются положительные уклонения от идеального поведения растворов, и сигарообразная двухфазная область расширяется. Из перечисленных выше система Ag-Au почти идеальна, а система Bi-Sb характеризуется большими положительными уклонениями линий ликвидус и солидус от идеального предсказания.
88
T |
|
|
|
1 - идеальные растворы: |
|
|
|
|
1 |
|
DHсм = 0; |
|
|
|
|
½e12½= (½e11½ + ½e22½)/2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
TплB |
|
|
2 |
|
|
2 - растворы с повышенным |
|
|
|
|
|
взаимодействием разноименных |
|
|
|
|
|
частиц: |
|
|
|
|
|
DHсм < 0; |
TплА |
|
|
3 |
½e12½> (½e11½ + ½e22½)/2 |
|
|
|
|
|
3 - растворы с микрорасслоением: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
DHсм > 0; |
|
|
|
|
|
½e12½< (½e11½ + ½e22½)/2 |
|
|
|
|
|
|
|
A |
xB |
|
B |
Рисунок 33 – Особенности линий диаграммы состояния бинарной системы с непрерывным рядом твердых растворов в зависимости от характера взаимодействия компонентов
2.Диаграмма состояния с эвтектикой и ограниченной растворимостью компонентов в твердом состоянии
Значительно чаще встречаются системы, в которых при неограниченной растворимости компонентов в жидком состоянии компоненты обладают ограниченной взаимной растворимостью в твердом состоянии (рисунок 34).
T |
|
1 |
|
2 |
|
|
3 |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
b |
a |
|
|
|
|
L |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
p |
|
n |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
α + L |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
c |
|
|
|
|
|
d |
L + β |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
α |
|
|
|
|
|
|
|
β |
|
|
|
|
|
|
t |
|
e |
g |
||||
|
|
|
f |
s |
|
|
k |
|||||
|
|
|
|
|
|
α + β |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
l |
|
|
|
|
|
|
m |
||
|
0 |
|
|
|
|
|
x2 |
|
|
1 |
Рисунок 34 – Диаграмма состояния бинарной системы с эвтектикой и ограниченной растворимостью компонентов в твердом состоянии
89
В такой системе можно выделить три типа составов (1, 2 и 3) , охлаждение которых из однофазного жидкого состояния до полного затвердевания приводит к разным результатам.
Рассмотрим охлаждение сплава состава 1. При охлаждении расплава ниже точки a из жидкой фазы L выпадают кристаллы твердого раствора на основе первого вещества, и в интервале температур между точками a и c система состоит из двух равновесных фаз – жидкого и твердого растворов, составы которых в процессе охлаждения меняются, соответственно, по линиям ad и bc. В интервале температур между линиями ликвидус и солидус С = 3 – 2 = 1. Поэтому произвольное изменение температуры (независимо переменной) связано функциональной зависимостью с составами обеих сосуществующих фаз. Твердые растворы, образующиеся в левой части диаграммы, принято называть α- твердыми растворами. При температуре точки с кристаллизация заканчивается, и до температуры точки f сплав в однофазном состоянии – состоянии твердого раствора, имеющего состав точки с, охлаждается без изменения состава. Точка f лежит на линии предельной растворимости в твердом состоянии, поэтому при дальнейшем охлаждении из кристаллов твердого раствора на основе 1-го вещества начинают выделяться кристаллы твердого раствора на основе 2-го вещества – β-твердого раствора. При этом в процессе охлаждения состав первого твердого раствора меняется по линии растворимости fl, а состав второго – по линии растворимости km. Система снова становится двухфазной. В итоге, по окончании охлаждения сплав 2 состоит из кристаллов двух твердых растворов – α и β.
Рассмотрим охлаждение сплава состава 2. До температуры точки n сплав охлаждается в однофазном жидком состоянии. Расплав в этой точке оказывается в равновесии с α-твердым раствором состава точки p, лежащей на линии солидус. До температуры эвтектики сплав 2 охлаждается в двухфазном состоянии, причем составы жидкого и твердого растворов изменяются по мере понижения температуры соответственно по линиям ne и ps. При эвтектической температуре жидкий раствор состава точки e находится в равновесии не только с α-твердым раствором состава точки s, но и с β-твердым раствором состава точки g, поскольку точка e принадлежит также линии ликвидус со стороны второго компонента системы. Равновесие трех фаз при одновременном выделении из жидкого раствора двух различных по составу твердых растворов означает, что С = 0, т.е. система нонвариантна. При дальнейшем отнятии теплоты кристаллизация протекает при постоянной температуре по эвтектической реакции
Le → α + β
вплоть до полного исчезновения жидкой фазы. Как только она исчерпывается, число фаз в системе уменьшается с 3 до 2, и, в соответствии с правилом фаз, появляется одна степень свободы (С = 1) – становится возможным понижение температуры. В результате эвтектической кристаллизации образуется высокодисперсная смесь чередующихся кристаллов α- и β-твердых растворов. При дальнейшем медленном охлаждении (чтобы в любой момент времени система успевала приходить в равновесное состояние при достигнутом значении температуры) составы обеих твердых фаз изменяются в соответствии с ходом линий растворимости в твердом состоянии sl и gm. В итоге, после полного затвердевания в сплаве 2 имеются первичные кристаллы α-твердого раствора, образовавшиеся при температурах выше эвтектической, и твердая эвтектика, представляющая собой смесь обоих твердых растворов.
Рассмотрим охлаждение сплава состава 3. Состав этого сплава совпадает с эвтектическим. Он остается жидким и однофазным при понижении температуры до эвтектической точки, где при постоянной температуре по эвтектической реакции кристаллизуется с образованием эвтектики, состоящей из двух твердых растворов, имеющих составы точек s и g. При дальнейшем понижении температуры твердые растворы изменяют свои составы в соответствии с ходом линий растворимости. По окончании охлаждения сплав 3 представляет собой чистую эвтектику.
90