10437

Т а б л и ц а 2 - К р а с ч е т у б о к о в о й с т е н к и н о с о в о й ч а с т и д о к а

Заглубление кромок

Плечо силы

прямоугольника, м

Сила давления на

бокового

Ширина

давления

боковую стенку

относительно

№ прямо­

прямо­

прямоугольника

оси O x

угольника

угольника

п

и У2- У\

Ь, м

У2

У1

Ры = P -g -bi-

2 1 ,

h

2 У3 - У3

,

кН

= 2 -

2

1

db

3

y2 -

у 2

’

м

1

4,25

0,74

0

11,42

0,49

2

3,98

1,48

0,74

32,07

1,15

3

3,55

2,22

1,48

47,67

1,87

4

2,87

2,96

2,22

53,96

2,61

5

1,65

3,70

2,96

39,88

3,34

Р е з у л ь т и р у ю щ а я

с и л а , д е й с т в у ю щ а я

н а б о к о в у ю с т е н к у

н о с о в о й

ч а с т и

д о к а , о п р е д е л я е т с я с у м м о й э л е м е н т а р н ы х с и л

5

Р'Бб = I' P,

> кН>

( 3 5 )

1

Рб = 185,00 кН.

Точка

приложения равнодействующей

силыопределяется

двумя

Рб -Уб = I P

, A ,

(36)

РБ

- УБ = РБ \ - h d1 + РБ 2 - h d2 + РБ 3 - h d3

+ РБ 4 - h d4 + РБ 5 - h d5 ,

(37)

где рб . -

элементарная сила, действующая на прямоугольник, кН;

h , -

плечо элементарной силы Рб. относительно оси Ox, м.

у

= PБ1 - hd1 + PБ2 - hd2 + PБ3 - hd3 + PБ4 - hd4 + PБ5 - h d5

(38)

Рб

„ 11,42-0,49 + 32,07-1,15 + 47,67-1,87 + 53,96-2,61 + 39,88-3,34

_

УБ =— ------ -------- ----- -------- ----- -------- ------ -------- ----- —

= 2,20 м.

Б

185,00

Рб -Хб = I Рб Г Х> ,

(39)

Р у = 1 0 0 0 - 9 , 8 1 - ( 3 , 1 4 5 + 2 , 9 4 5 + 2 , 6 2 7 + 2 , 1 2 4 + 1 , 2 2 1 ) - 5 , 5 0 = 6 5 0 , 8 1 - 1 0 3 Н = 6 5 0 , 8 1 кН

Точка приложения силы Ру по направлению оси у находится из

уравнения статического момента [4]

S -Уцт = I

sr hci,

(47)

где

S - площадь сечения тела давления, м2;

S - площадьсечения элементарного прямоугольника, м ;

hc

- координата

заглубления

центратяжести

элементарного

прямоугольника, м.

Точка приложения Ру по координате Уравна

I

S

h

(48)

Уцт = ^

j r

JCL,

S

г д е I

3

3 ) ;

Sj - hci = 1 8 , 8 6 м 3 (мт а б л и ц а

S = I

S . = 1 2 , 0 6 м2 .

v

18,86

,

УЦТ = -------- = 1,56 м.

ЦТ

12,06

Аналогично определяется координата X точки приложения вертикальной

силы [4]

S -Хцт = I

S ,-X ,,

(49)

где

ХцТ - координата точки приложения вертикальной силы, м.

Хц

S -

X

(50)

т = I S -

i - ,

гдеI

Si X = 2 1 , 2 6 м3 (таблица 3).

2 1 , 2 6

,

Х Ц Т = — -—

= 1 , 7 6 м .

Ц

1 2 , 0 6

Р а в н о д е й с т в у ю щ а я с и л а , д е й с т в у ю щ а я н а л о б о в у ю п о в е р х н о с т ь

рп = J P2 + р у ,

(51)

Н а г р у з к а , п р и х о д я щ а я с я н а о д и н р и г е л ь р а в н а

Рриг = — ,

(53)

n

г д е P K - с и л а г и д р о с т а т и ч е с к о г о д а в л е н и я , д е й с т в у ю щ а я н а т о р ц е в у ю

с т е н к у ;

n - к о л и ч е с т в о р и г е л е й (п о з а д а н и ю

n = 3).

р к

= Р - ё -h c 'S K ,

(54)

г д е

h c - з а г л у б л е н и е ц е н т р а т я ж е с т и т о р ц а к о р м о в о й ч а с т и п о д у р о в е н ь в о д ы .

4

h

,

(55)

= f

г д е h K - г л у б и н а п о г р у ж е н и я т о р ц а к о р м о в о й ч а с т и п о д у р о в е н ь в о д ы .

h K

= a -

z 1,

(56)

h K = 5 , 5 - 0 , 7 = 4 , 8 м ,

,

4

, 8

0

,

h r = ^ ~ = 2 , 4 м ,

c

2

S K - п л о щ а д ь т о р ц а к о р м о в о й ч а с т и , н а х о д я щ е й с я п о д у р о в н е м в о д ы , м 2 .

SK

h

T,

(57)

= ^ V

s i n

p

г д е

sinb - с и н у с у г л а н а к л о н а т о р ц

е в о й

с т е н к и к г о р и з о н т у .

sinp = —j= J^= ,

(58)