2339
.pdfЖидкая фаза – вода
Вода практически несжимаема. Коэффициент объемного расширения = 5,7 10-4 К-1 (при t = 70 0С) характеризует изменение объема воды при нагревании, а изотермический коэффициент сжатияТ ~ 4 10-7 кПа-1 – изменение объема воды под действием сжатия.
Поэтому для воды, не находящейся в состоянии насыщения, принимают удельный объем , равный удельному объему в состоянии насыщения ' , т.е. ~ '.
Анализ значений удельного объема ' в диапазоне температур от 0 до 50 0С показывает, что изменение составляет чуть больше 1% . Поэтому для практических расчетов можно считать удельный объем воды постоянным и равным среднему значению в интервале температур = 0,001 006 м3/кг. Погрешность при этом не превышает 0,6 %.
Плотность воды В = 994,04 кг/м3.
Средние значения удельной массовой теплоемкости воды в интервале температур от 0 до 60 0С представлены в табл. 5.
|
|
Массовая удельная теплоемкость воды [2] |
Таблица 5 |
||||
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
Температура t, 0С |
0 |
20 |
40 |
|
60 |
||
Массовая удельная теплоем- |
4,218 |
4,195 |
4,187 |
|
4,185 |
||
кость воды |
c |
РВ , кДж/(кг К) |
|
|
|
|
|
Для практических расчетов среднюю массовую удельную теплоемкость воды для диапазона температур от 0 до 50 0С следует прини-
мать cРВ = 4,186 кДж/(кг К).
Удельная теплота парообразования L является функцией температуры (или давления) насыщения L f tH и для диапазона температур от 0 до 50 0С хорошо аппроксимируется линейной зависимостью:
L = L0 – 2,369 tH = 2500,64 – 2,369 tH . |
(6) |
Количество теплоты, расходуемое на нагревание воды от температуры 0 0С до температуры кипения при соответствующем давлении, определяется по формуле
q = h' – h0 ,
где h' – энтальпия кипящей жидкости; h0 – энтальпия воды при t = 0 0C.
~21 ~
В термодинамике энтальпию и энтропию воды в тройной точке принимают равной нулю: h0 = 0, s0 = 0.
Внутренняя энергия воды в тройной точке очень мала и равна u0 = – 0,611 Дж/кг.
Тогда энтальпию кипящей воды можно определить по уравнению
h' cРВtH .
Удельная энтропия воды может быть рассчитана по формуле
s' cРB ln TH .
273,15
Термодинамические свойства воды в состоянии насыщения приведены в табл. П.6, 7.
Газообразная фаза – водяной пар
Газообразная фаза воды в зависимости от температуры включает в себя сухой насыщенный, перегретый и влажный пар.
Состояние сухого насыщенного пара определяется одним параметром – давлением насыщения рН или температурой насыщения tН . Эта зависимость приведена на рис. 1 (кривая САD).
Для сухого насыщенного пара массовая доля воды и льда равна нулю (х' = 0 и хЛ = 0).
Для пара мольная масса и газовая постоянная равны
" = 18,016 кг/кмоль, RП = 461,5 Дж/(кг К).
Сухой насыщенный пар при обычных значениях давления и температуры незначительно отклоняется от поведения идеального газа. В области температур t = 0 – 80 0С коэффициент сжимаемости z = 0,999 5 – 0,990 5 и близок к единице. Поэтому для сухого насыщенного пара можно применять уравнение Клапейрона для идеального газа.
Для диапазона температур – 50 … + 50 0С можно считать удельную теплоемкость насыщенного водяного пара постоянной и равной
cРП = 1,86 кДж/(кг К).
Удельная энтальпия сухого насыщенного водяного пара h" определяется по формулам:
~22 ~
при tH > 0 0С
h" h' L cРВtH L;
при tH < 0 0С
h" cРЛ t LПЛ0 LСУБ.
Удельная энтропия сухого насыщенного водяного пара:при tH > 0 0С
s" s' |
L |
|
c |
РB |
ln |
TH |
|
L |
; |
|||||||||
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
T |
|
|
273,15 T |
|||||||||||
при tH < 0 0С |
|
|
H |
|
|
|
|
|
|
|
|
H |
||||||
|
|
TH |
|
|
|
LПЛ0 |
|
|
LСУБ |
|
||||||||
s" |
c |
РЛ |
ln |
|
|
|
. |
|||||||||||
|
|
273,15 |
|
|||||||||||||||
|
|
|
273,15 |
|
|
|
|
ТН |
Втабл. П.6. 7 приведены термодинамические свойства водяного пара в состоянии насыщения.
Перегретым паром называют пар, имеющий при данном давлении более высокую температуру, чем сухой насыщенный пар. Теплота перегрева – это количество теплоты, которое необходимо затратить на нагрев 1 кг сухого насыщенного пара до требуемой температуры при постоянном давлении.
Втабл. 6, приведены значения удельного объема и плотность перегретого водяного пара при давлении р = 101,325 кПа, рассчитанные по уравнению для идеального газа.
Удельный объем и плотность перегретого пара |
Таблица 6 |
||||||||
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Температура t, 0С |
–50 |
–30 |
–10 |
0 |
10 |
30 |
|
50 |
|
Удельный объем |
1,016 4 |
1,107 5 |
1,198 6 |
1,244 2 |
1,335 3 |
1,426 4 |
|
1,471 9 |
|
П , м3/кг |
0,984 |
0,903 |
0,834 |
0,804 |
0,749 |
0,701 |
|
0,679 |
|
Плотность |
|
|
|||||||
П , кг/м3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Количество теплоты, расходуемой на перегрев пара, определяется по уравнению
qП cРП tП tH ,
где cРП – среднее значение удельной теплоемкости перегретого пара в интервале температур от tН до tП . Для диапазона температур до 50 0С cРП = 1,86 кДж/(кг К).
~23 ~
Удельная энтальпия перегретого пара определяется по формуле
hП h" |
c |
РП tП tH |
c |
РВtH r |
c |
РП tП tH . |
(7) |
Удельная энтропия перегретого пара
|
|
|
TП |
|
|
|
TH |
|
r |
|
|
|
TП |
|
|||
sП s" cРП ln |
сРВ ln |
|
cPП ln |
. |
|||||||||||||
Т |
Н |
273,15 |
T |
Т |
Н |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
H |
|
|
|
|
|
При tН < 0 0C удельная энтальпия и энтропия перегретого водяного пара определяются по выражениям:
hП cРЛtH LПЛ0 LСУБ cРП tП tH ;
sП |
|
с |
РЛ |
ln |
TH |
|
LПЛ0 |
|
LСУБ |
|
c |
PП ln |
TП |
. |
|
|
ТН |
|
|||||||||||
|
|
|
|
273,15 |
273,15 |
|
|
|
|
ТН |
Термодинамические свойства перегретого водяного пара приведе-
ны в [6] .
Влажный пар является гетерогенной системой, которая может быть двухили трехфазной.
При температуре tН > 0 0С и давлении рН > 0,61 кПа (для плоской поверхности раздела фаз) влажный пар является двухфазной системой, состоящей из водяного пара и воды.
При температуре tН = 0 0С и давлении рН = 0,61 кПа влажный пар является трехфазной системой, состоящей из водяного пара, воды и льда, а при tН < 0 0C и pH < 0,61 кПа влажный пар состоит из водяного пара и льда.
Если массовая доля сухого насыщенного пара х, воды x' и льда хЛ , то для трехфазной системы влажного пара справедливо равенство:
x + x' + x = 1.
Величину x называют степенью сухости пара.
Для двухфазной системы при tН > 0 0C |
xЛ = 0 и массовая доля ки- |
пящей воды x' = 1 – x. |
|
Для двухфазной системы при tН < 0 0C |
x' = 0 и массовая доля |
сублимирующего льда |
|
хЛ = 1 – х. |
|
~24 ~ |
|
Удельный объем влажного пара Х определяется как объем смеси, состоящей из сухого насыщенного пара, воды и льда:
Х = x " + x' ' + xЛ Л . |
|
Для двухфазных систем соответственно будем иметь: |
|
Х = x " + x' ' = x " + (1 – x) ' ; |
(8) |
Х = x " + xЛ Л = " x + Л(1 – x). |
|
Удельные значения энтальпии и энтропии влажного пара определяются:
для трехфазной системы при t = 0 0С и р = 0,61 кПа:
hX = hЛ хЛ + h'x' + h"x и |
sХ = sЛ хЛ + s'x' + s"x ; |
|
для двухфазной системы при t > 0 0С и р > 0,61 кПа: |
|
|
hX = h'x' + h"x = xh" + (1 – x) h' |
(9) |
|
и |
|
|
sХ = s'x' + s"x = xs" + (1 – x) s'; |
(10) |
|
для двухфазной системы при t < 0 0C и р < 0,61 кПа: |
|
|
hX = hЛ хЛ + h"x и |
sХ = sЛ хЛ + s"x. |
|
Пример. Пользуясь таблицами "Термодинамические свойства воды и водяного пара", определить давление насыщенного пара при температуре 95 0С.
Решение. По табл. П.7 определяем давление насыщенного пара
р = 84,525 кПа.
Пример. Пользуясь таблицами "Термодинамические свойства воды и водяного пара" (табл. П.8 ) определить температуру, удельный объем, плотность, энтальпию и энтропию водяного пара при р = 30 кПа и влажности 0,15.
Решение. Влажность влажного пара (1 – х) = 0,15. Степень сухости х = 0,85. По давлению р = 30 кПа и табл. П.8 в состоянии насыщения определяем: t = 69,12 0С – температура пара, ' = 0,0010223 м3/кг –
~25 ~
удельный объем жидкости, " = 5,2308 м3/кг – удельный объем пара, h' = 289,31 кДж/кг – энтальпия воды, h" = 2625,3 кДж/кг – энтальпия пара, L = 233 6,0 кДж/кг – теплота парообразования, s' = 0,944 1 кДж/(кг К) – энтропия жидкости, s" = 7,7695 (кДж/кг К) – энтропия пара.
Удельный объем пара определяем по формуле (8):
Х = x " + (1 – x) ' =
= 0,85 5,2308 + (1 – 0,85) 0,0010223 = 4,446 м3/кг.
Плотность пара = 1 / Х = 1 / 4,446 = 0,2249 кг/м3.
Энтальпию пара рассчитываем по (9):
hX = xh" +(1 – x) h' =
= 0,85 262 5,3 + (1 – 0,85) 289,31 = 227 5 кДж/кг.
Энтропию пара определяем по (10):
sХ = xs" + (1 – x) s' =
= 0,85 7,7695 + (1 – 0,85) 0,9441 = 6,746 кДж/кг.
Пример. Пар в некотором состоянии при температуре 90 0С имеет энтальпию h = 2400 кДж/кг. Определить состояние пара.
Решение. По температуре и таблицам "Термодинамические свойства воды и водяного пара" (табл. П.7) в состоянии насыщения находим: h' = 397,99 кДж/кг – энтальпия воды, h" = 266 8,4 кДж/кг – энтальпия пара.
Энтальпия заданного пара больше энтальпии жидкости h' и меньше энтальпии сухого насыщенного пара h". Следовательно, пар является влажным.
Энтальпия влажного пара согласно (9) hX = xh" + (1 – x) h'. Отсюда степень сухости пара
x |
h |
X |
h' |
2 400 397,99 |
||
|
|
|
|
0,88. |
||
|
|
|
|
|||
|
h" h' |
266 8,4 397,99 |
Пример. Пар при давлении 4 кПа имеет удельный объем
= 40 м3/кг. Определить состояние пара.
~26 ~
Решение. По давлению р = 4 кПа и таблицам "Термодинамические свойства воды и водяного пара" (см. табл. П.8) находим, что сухой насыщенный пар имеет удельный объем " = 34,803 м3/кг и этот объем меньше заданного = 40 м3/кг. Следовательно, пар является перегретым.
3.ВЛАЖНЫЙ ВОЗДУХ
Вобщем случае влажный воздух – это гетерогенная смесь сухого воздуха, водяного пара и находящихся во взвешенном состоянии капель воды и кристаллов льда. Если во влажном воздухе отсутствуют капли воды и кристаллы льда, то влажный воздух является гомогенной парогазовой смесью сухого воздуха и водяного пара.
Влажный воздух может быть:
– ненасыщенным, когда водяной пар является перегретым (парциальное давление пара рП ниже давления насыщения рН);
– насыщенным (рП = рН);
– перенасыщенным в метастабильном состоянии (рП > рН);
– насыщенным (водяной туман), когда во влажном воздухе находится насыщенный водяной пар и капли воды (рП = рН);
–насыщенным (ледяной туман), когда во влажном воздухе нахо-
дится насыщенный водяной пар и кристаллы льда (рП = рН , t < 0,01 0С);
– насыщенным (смешанный туман), когда во влажном воздухе находится водяной пар, капли воды и кристаллы льда (рП = рН , t 0,01 0С).
Рассмотрим основные параметры влажного воздуха. Массовая концентрация влаги
mВЛ , mВЛ mСВ
где mВЛ – масса влаги во влажном воздухе; mСВ – масса сухого воздуха.
Применение массовой концентрации для описания процессов влажного воздуха имеет недостатки, связанные с тем, что масса mСВ остается постоянной, тогда как масса mВЛ вследствие конденсации или испарения изменяется.
~27 ~
Поэтому для описания состава влажного воздуха все удельные параметры относятся к 1 кг сухого воздуха:
d mВЛ /mCB.
Это отношение называется влагосодержанием и может рассматриваться как масса пара на 1 кг сухого газа в смеси.
Общее давление р влажного воздуха, согласно закону Дальтона, определяется суммой парциальных давлений сухого воздуха рСВ и водяного пара рП в газовой фазе
р = рСВ + рП .
Масса влажного воздуха
mВЛВ = mСВ + mВЛ = mСВ (1 + d). |
(11) |
Плотность влажного воздуха при объеме VВЛВ
ρ |
|
|
mВЛВ |
|
mСВ mВЛ |
ρ |
|
ρ |
|
ρ |
1 d . |
|
VВЛВ |
VВЛВ |
|
|
|||||||
|
ВЛВ |
|
|
|
СВ |
|
ВЛ |
СВ |
|
Состав влажного воздуха задается массовыми долями сухого воздуха и влаги:
g |
СВ |
|
|
mСВ |
; |
g |
ВЛ |
|
mВЛ |
. |
|||
mВЛВ |
|
|
|||||||||||
С учетом (11) |
|
|
|
|
mВЛВ |
||||||||
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
d |
|
|
||
g |
СВ |
|
; |
g |
ВЛ |
|
. |
||||||
|
|
||||||||||||
|
|
|
1 d |
|
|
1 d |
Соотношения между массовыми и объемными долями имеют вид:
g |
|
|
CB |
r |
|
rCB |
; |
g |
|
|
BЛ |
r |
|
rBЛ d |
. |
|
ВЛВ |
|
|
ВЛВ |
|
||||||||||
|
СВ |
|
СВ |
1 d |
|
ВЛ |
|
ВЛ |
1 d |
Удельные значения энтальпии и энтропии влажного воздуха, отнесенные к 1 кг сухого воздуха, определяются по уравнениям:
~28 ~
hВЛВ = hСВ + d hВЛ ; |
(12) |
sВЛВ = sСВ + d sВЛ . |
|
Относительная влажность воздуха – это отношение парциального давления водяного пара в воздухе рП к парциальному давлению насыщенного водяного пара рН при той же температуре:
pП / pH .
Под степенью насыщения влажного воздуха понимают отношение влагосодержания рассматриваемого воздуха d к влагосодержанию насыщенного воздуха dН при той же температуре:
d /dH .
Абсолютная влажность воздуха – это масса влаги, содержащейся в 1 м3 влажного воздуха.
Под температурой точки росы tР понимают температуру влажного воздуха, при которой в изобарном процессе и при постоянном влагосодержании он становится насыщенным.
Ненасыщенный влажный воздух представляет собой двухкомпонентную гомогенную парогазовую смесь сухого воздуха и перегретого водяного пара.
Так как перегретый водяной пар подчиняется законам идеальных газов, то
pП mП RП |
Т |
; |
pСВ mСВRСВ |
Т |
, |
(13) |
|
VВЛВ |
|||||
|
VВЛВ |
|
|
|
где mП , mСВ – массы перегретого водяного пара и сухого воздуха. Влагосодержание d с учетом (13):
d |
mП |
|
RСВ |
|
рП |
|
RСВ |
|
рП |
. |
(14) |
mСВ |
RП рСВ |
|
|
||||||||
|
|
|
RП р рП |
|
Если газовая постоянная сухого воздуха RСВ = 287,1 Дж/(кг К), мольная масса водяного пара П = 18,016 кг/кмоль, а газовая постоян-
~29 ~
ная пара RП = 8314,41/ П = 461,5 Дж/(кг К), то выражение (14) примет следующий вид:
d 0,622 1 |
рП |
0,622 1 |
pН |
. |
(15) |
р рП |
|
||||
|
|
р рН |
|
Из (15) находим парциальное давление водяного пара:
pП р |
d |
|
|
|
. |
(16) |
|
|
|||
|
0,622 1 d |
|
Газовая постоянная для одного килограмма влажного воздуха
R |
ВЛВ |
g |
R |
g |
П |
R |
П |
|
RСВ dRП |
, |
|
||||||||||
|
|
СВ СВ |
|
|
|
1 d |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где gСВ , gП – массовые концентрации сухого воздуха и водяного пара. Газовая постоянная влажного воздуха, содержащего 1 кг сухого
воздуха,
RВЛВ RСВ dRП .
Энтальпия влажного воздуха с учетом (12), (5) и (7)
hВЛВ |
с |
РСВt d |
c |
РВtН L |
с |
РП t tH . |
(17) |
При tП < 0 0С
hВЛВ сРСВt d cРЛ tН LПЛО LСУБ сРП t tH .
Пример. Ненасыщенный |
влажный воздух имеет |
температуру |
t = 20 0С и влагосодержание d = 0,010 кг вл/кг св. |
|
|
Определить парциальное |
давление водяного |
пара при |
р = 101325 Па, относительную влажность, степень насыщения, газовую постоянную, энтальпию влажного воздуха.
При расчете принять: RCВ = 287,1 Дж/(кг К); RП = 461,5 Дж/(кг К);
сРСВ = 1,006 кДж/(кг К); сРВ = 4,19 кДж/(кг К); сРП = 1,86 кДж/(кг К).
Решение.
Парциальное давление водяного пара
~30 ~